XV. 

 Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. 



Vierte Abhandlung. 



(Gelesen in der Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse der Königl. Akademie 

 der Wissenschaften zu Berlin am 14. December 1874.) i 



§. I. Warum es an gewissen Bussolen misslaug, den Magnet 

 in brauchbarer Weise aperiodisch zu machen. 



Verschiedene Beobachter Wagten mir, dass es ihnen nicht gelungen 

 sei, den aperiodischen Zustand der Bussolmagnete, wie ich ihn schildere, 

 herzustellen. Bei fortgesetzter Annäherung des Stabes sei der Magnet ^ 

 umgeschlagen, ohne dass Schwingungslosigkeit erreicht wurde, oder 

 wenigstens diese sei erst bei einem Abstand des Stabes eingetreten, der 

 sich kaum von dem unterscliied , wo der Magnet umschlug; eine Lage, 

 wobei, wenn überhaupt, doch nicht mit Vortheil zu arbeiten war, während 

 ich die Verschiebung des Stabes von dem Punkt, wo Schwingungslosigkeit 

 eintrat, bis zu dem Punkt, wo der Magnet umschlug, bei meinem leichten 

 Spiegel auf 25™"', bei meinem schweren noch auf 5*"™ angebe.^ 



Um den Fehler aufzudecken, der diesem Verhalten zu Grunde lag, 

 muss man auf die ursprüngüche Bedingung der Schwingungslosigkeit 

 zurückgehen. 



Bezeichnet man nach Gauss mit 2 s die verzögernde Kraft der 

 Dämpfung für die Einheit der Geschmndigkeit , mit n^ die magnetische 

 Richtki-aft für die Einheit der Ablenkung, beide dividirt durch das Träg- 

 heitsmoment M, so ist die Bedingung der Schwingungslosigkeit, dass 



1 Monatsberichte der Akademie u. s. w. 1874. S. 767. 



2 Unter Magnet schlechthin verstehe ich kürzehalber hier stets den beweglichen 

 Magnetspiegel, oder Magnetring mit Glasspiegel, unter Stab schlechthin den festen, 

 der Erdkraft entgegenwirkenden HAUY'schen Magnetstab. 



3 S. oben S. 311. 



