§. 1. Warum es misslingen kann, den Magnet aperiodisch zu machen, 371 



Unter den vorausgesetzten Beclingimgen wird also Schwäche des 

 Stabes einen Einfluss der Art üben, wie wir ihn zur Erklärung des frag- 

 lichen A^erhaltens brauchen. In Wirküchkeit freihch ist r kleiner, als 

 dass obige Formeln genau zuträfen. Doch ist Grund anzimehmen, dass 

 auch die verwickelte Function der Entfernung, nach welcher die Wirkung 

 des Stabes in grösserer Mhe wächst, noch die Eigenschaft habe, dass 

 ^' > ^ sei. Andererseits scheint es kaum, als ob dieser Umstand der 

 Grösse nach zur gesuchten Erklärung reiche. Ausdruck (2) lehrt, dass 

 wenigstens bei grösserem Abstand ein 8 mal, 27 mal . . . schwächerer 

 Stab nur einen beziehüch 2 mal, 3 mal .... kleineren Spielraum 

 schwingungsloser Astasie gewähren Avürde. Solche Schwäche des Stabes 

 kommt nicht vor, während jener Spiekaum an den Vorrichtungen, deren 

 Fehler uns beschäftigt, viel kleiner war, als nur zwei oder dreimal so 

 klein, -wie an der meinigen. Es ist nicht wahrscheinlich, dass in grösserer 

 Nähe dies Yerhältniss sich um so Aiel günstiger für unseren Erklärungs- 

 versuch gestalte. Doch mrd man wohl daran thuu, auf möglichst starke 

 Magnetisirung des HAur'schen Stabes zu achten, schon deshalb, weil bei 

 der grösseren Entfernung, aus der ein stärkerer Stab noch kräftig genug 

 wirkt, die Proportionaütät der Tangenten der Ablenkungen mit den 

 Stromstärken besser gewahrt bleibt. 



Ein anderer Grund, weshalb § = r^ — )\ zu klein ausfällt, kann 

 nun aber zweitens darin liegen , dass die Werthe S^ , 8^ zu nahe zu- 

 sammenfallen. Für S — S^ = H verschwindet die rechte Seite der 

 Bedingungsgleichung; die Unke behält den Werth y? m'* i^, der dem ur- 

 sprünghchen nur um die kleine Grösse // H^ nachsteht. Für S = S^ 

 = H ist die linke Seite also die grössere , einen wie kleinen endüchen 

 Werth man auch m' und i zuschreibe. Dies [771] heisst so viel, wie 

 dass bei Gegenwait auch des schwächsten Dämpfers auch der schwächste 

 Magnet dm'ch Annähern des Stabes nicht zum Umschlagen gebracht 

 werden kann, ohne wenigstens in der Theorie durch den schwingungs- 

 losen Zustand zu gehen. Gleichheit beider Seiten der Bedingungsgleichung 

 wird aber durch Wachsen von S schon bei um so grösserem H — <S, 

 d. h. um so kleinerem S^ erreicht, mit anderen Worten, der Spielraum 

 schwingungsloser Astasie wird um so grösser, je grösser die permanente 

 Intensität des Magnetes i. Um so mehr ist dies der Fall, als deren 

 dritte Potenz in's Spiel kommt. 



Natürhch ist stets ein so kleiner Werth von / mögüch, dass, wie 

 gross auch x und m' seien, die ünke Seite der Gleichung die grössere 

 wird, erst wenn H — S fast verschwindet. Der verschwindenden In- 

 tensität / entspricht aber dann nur ein verschwindender Unterschied 



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