§. 4. Von der Gleichgewichtslage des Magnetes bei höherer Astasie. 385 



der durch Yariation der Declination bedingten .Schwankung stattfinden, 

 wie auch Variation der Intensität wieder Einfiuss gewinnt. 



Im Uebrigen kehren die Besonderheiten, welche die freimlligen Ab- 

 lenkungen astatischer Nadelpaare bieten, bei den astatischen Magneten 

 wieder. Wie dort ist es auch hier, und aus denselben Gründen, um so 

 leichter, den Magnet sich scheinbar aequatorial stellen zu sehen, je 



grösser (p innerhalb gewisser Grenzen ist. Je kleiner j^ , um so grössere 



Veränderungen von tg ß entsprechen gleichen Fortschritten der Astasie, 

 so dass der geringsten weiteren Annäherung des Stabes, wie sie ohne 

 hesondere Hülfsmittel möglich ist, schon ein Sprung des Magnetes über 

 den Aequator folgt. ^ "Wird aber (p absichtlich über Gebühr gross, = 90 ^, 

 gemacht, so erreicht, wie wir oben S. 380. 381 sahen, der Magnet für H = S 

 nur noch die 45 ^-Stellung, und nur ein unendliches S kann ihn bis 

 zum Aequator drängen. Die Schwierigkeit, welche es jetzt hat, den 

 Magnet aequatorial zu stellen, liegt jedoch in etwas Anderem, als die bei 

 versch-uindendem (f. 



Ein astatisches Xadelpaar dreht sich bei wachsender Astasie so, 

 dass der stets vorhandene kleine Winkel oc zwischen Meridian und 

 stärkerer Nadel wächst. Dem entsprechend dreht sich bei wachsender 

 Astasie der Magnet so, dass er sich weiter von der [787] Declinations- 

 ebene entfernt. In Fig. 29 dreht sich daher heim Nahem des Stabes 

 der Nordpol des Magnetes im Sinne des Pfeiles durch West nach Süd. 

 Die Drehung ändert ihren Sinn, und der Nordpol geht liei Nähern des 

 Stabes din'ch Ost nach Süd, wenn das Nordende des Stabes w^sthch von 

 der Declinationsebene hegt. Durch den Sinn, in welchem der Magnet 

 sich dreht, wird man belelu't, auf welcher Seite der DecMnationsebene 

 die Wirkungsebene des Stabes Hegt, was sonst schwer zu ermitteln wäre. 

 So erfahrt man erst durch den Sinn, in welchem ein astatisches Nadel- 

 paar sich dreht, auf welcher Seite der stärkeren Nadel Winkel cp liegt. 



Befindet sich der Stab in solcher Nähe des Magnetes, dass dieser 

 schon merklich aus dem Meridian abweicht, und dreht man den Stab 

 im Azimuth, ohne seinen Abstand zu ändern, so dreht sich der Magnet 

 umgekehrt wie der Stab, wie die Pfeile in Fig. 29 zeigen, während er 

 bei Drehung der Declinationsebene gleichsinnig mit dieser sich dreht 

 (s. oben S. 378). Beim Drehen des Stabes durch die DecMnationsebene 

 kommt freihch ein Punkt , wo (f — ist und der Magnet für H > S 

 im Meridian bleiben, für // = S überall im Gleichgewicht sein sollte. 

 Allein es braucht kaum wiederholt zu werden, dass menschüche Werk- 



1 S. oben S. 136. 



E. du Bois-Reymond, Ges. Abh. I. 25 



