386 XV. Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abh. IV. — 



zeuge und Geduld nicht vermögen, diesen Punkt zu treffen und 

 festzuhalten. 



Alles dies lässt sich an jeder Sauer WAiiD'schen Bussole mit ver- 

 schiehharem Stabe beobachten, an welcher, we es fmher der Fall war, 

 der Stab senki-echt unter dem Magnete sich befindet. Bei der neuen in 

 Fig. 29 abgebildeten Aufstellung des Stabes dagegen dreht sich beim 

 Drehen des Stabes im Azimuth der Magnet im entgegengesetzten Sinne 

 von dem durch die Theorie verlang-teu, d. h. im gleichen Sinne, wie der 

 Stab. Der Grund dieser Abweichung ist folgender. Obige Schlüsse 

 setzen solche Entfernung des Stabes voraus, dass dessen Wirkung durch 

 ein dem Stabe paralleles Kräftepaar ersetzt werden könne. Soll dies 

 auch bei grösserer Nähe des Stabes gelten, so muss dessen Drehimg so 

 stattfinden, dass die Entfernung seiner Pole von den Polen des Magnetes, 

 und die Richtung der Wirkung ersterer auf letztere für den einen Pol 

 dieselbe bleibe, wie für den anderen. Damit dies zutreffe, muss der 

 verlängerte Aufhängefaden des Magnetes durch die Mitte der Axen des 

 Magnetes und des Stabes gehen, und des letzteren Drehung um die 

 Verlängerung des Fadens geschehen. Schon bei der älteren [788] Art, 

 den Stab aufzustellen, ist diese Bedingung insofern unvollständig erfüllt, 

 als der Stab nicht um die Mitte seiner Axe, sondern um einen seinem 

 einen Pole nahen Punkt der Axe sich dreht. Doch wird hier der Fehler 

 nicht gross genug, um das gesetzmässige Verhalten zu verdecken. Bei 

 seitlicher Stellung des Stabes aber verändert man bei dessen Drehung 

 um Axe a S (Fig. 28) die Entfernung des einen Poles {N) vom Magnete, 

 während der andere {S) nahe unverrückt bleibt. Geschähe die Drehung 

 um die Mitte des Stabes, so wür-de sich der eine Pol sogar vom Magnet 

 entfernen, während der andere ihm sich näherte. Die abstossende Wir- 

 kung des beispielsweise genäherten Poles des Stabes auf den ihm nähereu 

 Pol des Magnetes überwiegt aber die des stehenbleibenden, vollends des 

 noch weiter fort bewegten Poles, daher der Magnet in demselben Sinne 

 wie der Stab sich dreht. 



Die Drehung in diesem Falle ist sonüt anderen Ursprunges, als die 

 ol)en aus den Formeln abgeleitete, welche unter richtigen Bedingungen 

 richtig erfolgt. Da beide Drehungen einander entgegengesetzt sind, so 

 muss es eine mittlere Stellung des bis zur Entfernung r^ genäherten 

 Stabes geben, wo bei einer gewissen Drehung des Stabes im Azimuth 

 keine Ablenkung stattfindet. Liesse man die Mitte des sich selber 

 parallelen Stabes in aequatorialer Ebene einen Viertelkreis um die Mitte 

 des Magnetes beschreiben, so müsste man diese mittlere Stellung 

 irgendwo treffen zwischen der Stellung des Stabes senkrecht unter dem 

 Magnete, wo der Nordpol des Magnetes, bei Drehung des Nordendes des 



