Zusatz. 



[Hr. Prof. Victor von Lang in Wien hatte die Güte, mich darauf 

 aufmerksam zu machen, dass die Besorgniss wegen zu grosser Variations- 

 schwankungen des aequatorial gestellten Magnetes grundlos sei. Differenzirt 

 man a nach cp, so erhält man (Gleichung (3)) 



cos"(« + w) sin a , 



da = ^^ -. — ^-^ . dw. 



sm cp ^ 



Tür a = 90" wird da = — dcp, d [u + rp) — (). So wenig also 

 würde der streng aequatorial, d. h. senkrecht auf die zeitige Declinations- 

 ebene gestellte Magnet durch zu grosse Variationsschwankuugen unbrauch- 

 bar, dass er diesen Schwankungen vielmehr ganz entzogen ist. 



Die Bemerkung hätte mir nicht entgehen sollen, da man sie Formel 



(3) schon ohne Entwickelung von - — entnehmen kann. H = S cos cp 



macht a = 90", welchen endüchen Werth auch rp habe; a bleibt also 

 unverändert = 90", ob auch (p schwanke. 



Bei weiterer Discussion von -^ = f[a) nach a findet man (mit 



Wiederholung des schon für « = 90" Gesagten): 



bei a = 90", oder »Scos rp = H: da = — d(p, d{u + y,) = 



« = 90«-|, „ ,S=//: rf«=-f,rf(«+y) = f 



« = 90" — (p, „ S = Hcos cp: da = 0, d{a + cp) = dcp 



« = 0, „ 6 = 0: </« = 0, d{a -{- cp) = dcp. 



Also schon in der durch cp gemessenen sehr kleinen Entfernung des 

 Magnetes aus der aequatorialen Stellung — gerade in der Lage, welche 

 gi-össte Empfindhchkeit bietet (s. oben S. 387) — macht der Magnet die 

 Schwankungen der Dechnationsebene wieder vollständig mit, jedoch ohne 

 dass sie durch Anwesenheit des Stabes vergrössert erscheinen. 



Zwischen « = 0" und = 90" — q) findet ein Maximum der Function 



.f{a) statt für cot 2 « = tg cp oder füi- a = 4b^ — -^. Man hat 



