.Miiicialo^isclie IJeobaclitunfi'cii V. 303 



;il)i;el»iocheii uiul daher ist die Fläclieiilte/eieliiuuiy- der Qua- 

 dranten pr. willkürlicli. 



§. H». Die l-'lii eilen e an Z w i 1 1 i njj;-e n. 



Obiih'ieli die Fläehen e e' scheinbar die Gestalt des ]>ro- 

 eliantit doniiniren, so gelang- es doch nicht, durch directe Mes- 

 sunii' absolut yenauc AVcrthe für die Winkel re, me und ba zu 

 erhalten. Die Flächen c sind in diesen Zonen immer durch die 

 ijrosse Anzahl der Zwillingslamellen vollkommen gestört. Allein^ 

 auch die Berücksichtigung dieser Zwillingsbildung bring-t keine 

 bessere Übereinstimmung zwischen Beobachtung und Rechnung 

 hervor. Z. B. : 

 Krvstall ;5. Zone bee' 



Letztere Messung scheint mit der Juxtaposition parallel nc 

 nicht zu stimmen und würde die Hypothese einer Zwillingsbil- 

 diing nach der Krystallaxe Y unterstützen. Die obige Messung 

 von ee' würde jedoch zu ihrer Erklärung b : Är = 180°58'5 oder 

 //:c = 90°29'2 erfordern. Hiermit stimmen aber die früheren 

 Messungen nicht, welche ergaben ic=l)0°8'10" und hieraus^ 

 b:bY= 180°16'20'. 



Es bleibf nur noch der mögliche und wahrscheinliche Fall 

 übrig, dass hier eine verschleierte Zwillingsbildung nach zwei 

 Gesetzen auftritt. Hauptgesetz : Zwillingsbildung nach a, Juxta- 

 position nach ac. 8ecundäre Zwillingsbildung eingeschobener 

 Lamellen : Zwillingsbildung nach c (001) oder nach b (010), 

 Juxtaposition parallel b. 



Letztere Annahme gäbe beispielsweise für den Krystall 10: 



beob. e'ec = 28°38 ' gerechn. e' : Cc' = 27°54 ' 



Jedenfalls lehren diese Messungen , dass zur absolut ge- 

 nauen Bestimmung der Juxtapositionsfläche das bisher benutz- 

 bare Material nicht genügt. 



