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anderseits ihren Ausdruck durch die Gleichungen: 

 .Y,. = p—2KX—2KB(k,,+\,+l,) + 3L(k,,+\y-hl,y 

 -A-LX^ + X^^- ^([x,H-v,)^+!X? + v:] 

 2 7v 6 [X,. X~ + X^ X.i: + Xx X V — [kv V.i: — [J-j- Vy — [^z Vj 1 



Yy = /?— 2 A'.X, — 2/ve(X., + X, + X,) + 3L(X.,+X,,+X,)2 



-/v[X^ + X!+ i- ([j,, + v,)^ + [x? + v!.] 



— 2 /v 6 [Xv X; + X- X f + X,v Xy — |x V v,i. — i).y V V — [1- V- ] 

 Z, z=z ;^— 2Z.X^— 2A'6(X.,+Xv + X,)4-3L(X,,+Xv+X,)^ 



— 2 A' (X^, X - + X~ X.,. + X.V Xy — [X.V V.I,. — [jy, v^ — (ji - V - ) 



y^ =Z Z, = —K [[X, + v., — Xv v., — X, [1, + [J.- Vv — y ([J.V + Vv) {[J., + V-)] 



Z, = A'- = —A' [[Xv + Vv —X, Vv —X,. [ly + [A V V^ — - ([X, + V, ) (|J-,v+ V.,)] 

 Xy=Y_,— — A'[[X~ + V-— X.vV^— Xv[X^+[Xj,V.,.— — ([Xv + V.,) (iXv + Vr)] 



p ist eine wesentlich-.von der Temperatur abhangige Con- 

 stante; A", L und 6 sind drei Elasticitatsconstanten. 



Sieht man in diesen sechs Gleichungen von den Gliedern 

 zweiter Ordnung ab und setzt j!? = 0, so erhalt man die von 

 Navier, Poisson und Cauchy auf gleichfalls theoretischem 

 Wege, jedoch nach einer anderen Methode gefundenen Haupt- 

 gleichungen, wofern nur, was bekanntlich sich durch die Ver- 

 suche von Wertheim, Regnault u. A. sich als im AUgemeinen 



nicht gerechtfertigt ervviesen hat, rr —- gesetzt wird. 



Die Hauptdruckaxen stimmen auch bei Berucksichtigung 

 der oberwahnten Glieder zweiter Ordnung mit der schliess- 

 lichen Lage der Deformationshauptaxen nach erfolgter Defor- 

 mation iiberein, mag die Deformation eine reine, also [x.v = v.v, 

 [jy =: Vv, \i~ = V- sein, oder mag dieselbe eine von einer Rotation 

 des Elcmentcs dv bcgleitctc Deformation sein. 



