Theorie der So)ineiifinslerni.SNe, der lhtre/n/iiti(/e eie. 
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Weil man die Sternzeiten 7’und .'J der l{erülirnng’ kennt, so kann man aus (a) und 7'leicht den 
Stundenwinkel des seheinharen lleriihrungspunktes der beiden \Veltkür|)cr ahleiten, und ist man also im 
Hesitze eines parallaktisch aufgestellten Fernrohres, so ist es, weil man den Stundenwinkel und die schein¬ 
bare Deelination des scheinbaren neriihrungspunktes kennt, leicht, auf denselhen tlas Fernrohr zu richten, 
und sich so vollständig auf die Beobachtungen vorzubereiten. Aus dem Stundenwinkel, der scheinbaren 
Deelination des scheinbaren Berührungspunktes und der Polhöhe des Beobachtungsortes kann man aber auch 
leicht das Azinuith und die Höhe des scheinbaren Berührungspunktes finden, und würde also auch auf den¬ 
selben leicht etwa das Fernrohr eines Theodoliten richten können , wenn man nicht im Besitze eines paral¬ 
laktisch aufgestellten Fernrohres wäre. Da es sehr wichtig ist, sich auf die Bcohachtung einer Bedeckung 
gehörig vorzubereiten, so habe ich mich bei dem Vorhergehenden etwas länger aufgehalten, als dies sonst 
geschehen sein würde. 
5. 
Wir wollen dem Vorhergehenden in diesem und den nächstfolgenden Paragraphen nun noch einige 
Betrachtungen hinzufügen, welche nicht unmittelbar hierher, sondern eigentlich schon zu der Theorie der 
Bedeckungen für die Erde überhaupt gehören. Indess werden diese" Betrachtungen geeignet sein, die 
verschiedenen Wege näher zu zeigen, auf denen man zu der Auflösung der in der Theorie der Bedeckungen 
überhaupt vorkommenden Aufgaben gelangen kann. 
Die Gleichung der Ebene des Horizontes des Punktes 0 in dem im vorhergehenden Paragraphen stets 
festgehaltenen Zeitmomente ist nach Cap. I, §. S, Nr. 22) bekanntlich: 
Xx + Yy 
Zi% . 
Weil aber der Punkt 0, dessen Coordinaten X, Y,Z sind, auf der Erdoberfläche liegt, so ist 
V . 
jfjr+ry zz 
und die Gleichung der Ebene des Horizontes von 0 ist also auch: 
A:(.r-X) + r(^-r) z(s-z) 
^2 > 
63 
= 0 , 
oder 
oder 
Xix—X) + Y{y-r) + Z) = 0, 
- {Xix-X) 4- Yiy—Y)] + Ziz-Z^ = 0. 
Bezeichnen wir nun die Höhe des scheinbaren Berührungspunktes der beiden Weltkörper an dem Orte 
0 durch so ist, weil die Gleichungen der von 0 nach dem scheinbaren Berührungspunkte der beiden 
Weltkörper gezogenen geraden Linie bekanntlich 
X — X y — Y z — Z 
cos l' cos Q cos R 
sind, nach den Lehren der analytischen Geometrie, wie man leicht findet: 
’ *1 ^ 
(Jf cos P + Y cos Q 
sin = - 7 - •’ 
+ r = (I - 1). 
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Es ist aber 
