Theorie der Soinieitfiiisteniisfie, der Ourchf/ihige etc. 
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so sind olVenbar die lleetaseeiision, die ncelinatioii, die Uorizüutalparallaxe unter ,dein Äquator, der aus 
dein Mittelpunkte der Krde gesehene scheinbare Halbmesser der beiden Weltkörper N und iS| im Momente 
der Heobacblung respeetive: 
(a) + r/(a) + x (t — dt), 
(o) 4- d(?j) + X (- — dt), 
(11) — ^/(ll) + g (t — dt), 
(/>) ^ diD) + V (T — dt), 
oder, wenn wir der Kürze wegen 
und 
(a,) 4- r/(a,) -g x, (t — dt), 
(0.) r -4 X, (t — dt), 
(11,) -1- r/(ll,) 4- g, (t — dt). 
(/t|) 4" ilUh) 4“ '^1 ("f — 
2) 
la = (a) 4- XT, 
jö = (3) 4- Xt, 
)n = (11) 4- gT, 
n = (/J) + vt; 
und 3) 
so wie 
4) 
ld(x = d(a) 
yo = r/(o) 
v-dt, 
\df. 
,</n = ^(0) — l>-dt, 
Idß = d{D)-— 'idt-. 
und S) 
la, = (a,) +x,T, 
jo, = (o,) 4" X, T, 
jll, = (11,) + g,T, 
(Di = (/Ji) 4“ 
ir/a, = ^/(a,) — x, dt, 
v/o, = ^/(^?,) -— X, dt, 
Wn, = r/(ll|) — gi^/t, 
\dl)i = d{Dx) — V, 
setzen: 
lind 
o( 4 - ö "f- 5 II 4 “ ^ 
a, 4" ^1 4“ rii 4“ + dl)i. 
Dass sich alle diese Grössen auf den Moment der Beobachtung beziehen , ist zwar schon vorher 
bemerkt worden, wird aber hier absichtlich noch einmal wiederholt. 
§. 2. 
Denken wir uns nun die vorhergehenden Grössen in die Gleichung Gap. II, §. 4, Nr. 29) einge- 
fiihrt, so wird dieselbe: 
\ 1 • • • tA ■ n D sin D. . , . 
U = cos A 4 - sm TT sin — sin t: cos D, — sin tt, cos H - —— - cos (ü + D. ) 
sin D'stn 
— sin \ d A 
— cos TZ {cos D, — sin tt,) dr: 
— cos ~, {cos 0 — sin tt) r/r, 
4 - sin “, sin 0 </ 0 
4- sin TZ sin 0, r/0, 
, sin D sin D, , , 
~ • - • nx • n\ ± )• 
Sin Z>* sin />,* ^ ^ 
Bekanntlich ist aber 
cos A = sin 0 sin o, 4- ^os o cos o, cos (a — a,). 
also, wenn man differentiirt: 
— .sin A d A = [cos o .sin 6 , — .sin o cos o, cos (a — ot,)} do 
4 [sin ö cos 0 , — cos o sin o, cos (a — rx,)} r/o, 
— cos 0 cos 0 , sin {a — a,) {da — f/oc,). 
Ferner ist bekanntlich: 
cos 0 = sin 0 sin cp + cos o cos cp cos (cx — 1 S 7'), 
cos 0, = sin 5, sin cp 4 - cos 0 , cos cp cos (ot, — 13 7^); 
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