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J. A. Grunerl. 
4. 
Den Fall, wenn der eine der beiden Weltkörper, etwa 5,. ein Fixstern ist. wollen wir nun noch 
besonders betrachten. 
In diesem Falle haben wir nach Cap. II, §. 6 , Nr. 41) die Gleichnng 
cos A — sin TT cos 0, — sin D cot /)' = 0, 
auf welche wir nun ein dem in §. 2 angewandten ganz ähnliches Verfahren anwenden wollen. 
Zuvörderst erhalten wir nämlich die Gleichung: 
0 = cos A — sin TT cos 0, — sin D cot />' 
— sin A r/A 
— cos ~ cos 0, (/tt 
- p sin 7z sin 0, r/0i 
— (1 . sin D cot D'. 
Nach §. 2 ist aber 
— sin |co.v ö sin o, — sin o cos o, cos (a — a,)} do 
-)- \sin ö cos ö, — cos o sin o, cos (et — cc,)j t/o, 
— cos ö cos 0 , sin (et — oi,) (da — da^) 
lind 
sin 0, t/0, = cos 0 , cos tp sin (et, — 15 7") t/a, 
— {fo.s ö, sin tp — sin o, cos cp cos (a, — 15 7’)S t/ö,. 
Setzen wir min der Kürze wegen 
/' = sin /) cot />'. 
so ist • 
dP = cos // cot /)' dD 
und folglich, weil nach ■§. 2 
cot I)' dl)' = cot I) dl) 
ist ; 
dP = cos D [cot J)' — d I) 
V sin I)' cos Lr ) 
sin I) 
sinDi'^ 
T, dJ)', 
Also ist 
sin 1) 1 
sin D 
~ [sin ~ sin 0 t/0 — cos tt (fo.s 0 — sin ~) t/~| 
cos 
lang /)* 
' sin 1) 
= — COS J) tang I)' d l) 
fang /)' 
sin l)' cos D ' 1 
\sin t: sin 0 t/0 — cos t: (cos 0 — sin tt) t/e 
+ 
sin D 
sin t: sin 0 t/0 — cos t: (cos 0 — sin ~) d7z\ 
0 = 
cos A — sin t: cos 0, — sin D cot D' 
— cos 0 cos 0 , sin (a —a,) (da — t/a,) 
-j- [cos 0 sin 0 , — sin o cos ö, cos (a — a,)] t/o 
4- {«/« ö cos 0 , — cos 0 sin o, cos (a-^a,)} t/o, 
— cos iz cos 0, t/- 
+ sin TT sin 0, t/0, 
-f- cos D tang !)' dl) 
- ^ 0^/0 — cos TZ (cos H — sin ~) diz] 
sin /> 
