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Die Gleichungen cies taglichen Ganges sind x =. fur 

 Mitternacht, die Amplituden in Centimetern pro Secunde: 



S— N = 42 sin (248-5 + a-) + 40 sin ( 86-5 + 2;tr) 

 W— E = 34sin(104-5 + A')4-19 sin(357-6-f-2A;). 



Die Constanz der Phasenzeiten und die Grofie der halb- 

 tagigen Periode maciit es wahrscheinlich, dass diese regel- 

 mafiige tagliche Oscillation der Luftmassen in 2 bis 4 km See- 

 hohe mit der regelmafiigen taglichen Barometerschwankung in 

 Beziehung stehe. Der Autor vergleicht deshalb die obigen Re- 

 sultate mit den Forderungen der mathematischen Theorie der 

 taglichen Barometeroscillation auf thermischer Grundlage von 

 M. Margules. Die Ubereinstimmung in der halbtagigen Periode 

 ist eine iiberraschende sowohl in Bezug auf die Richtung, als 

 auch auf die Grofie der Luftbewegung. 



Die ganztagige Welle ist in der Hohe deformiert durch 

 den Temperaturgang in der unterliegenden Luftschichte. Sie 

 gibt Sudwinde nach 1'' mittags, Nordvvinde nach 1'' nachts, 

 Westwinde 11'' nachts, Ostwinde 11'' \'ormittags. 



Fiir die halbtagige Druckwelle mit abnehmender Amplitude 

 vom Aquator gegen den Pol und Eintritt des Druckmaximums 

 urn 10'' morgens und abends gibt die Theorie von Margules 

 folgendes Schema K\v die tagliche Variation der Windrichtung, 

 wobei sehr zu beachten ist, dass die Luftbewegung in der 

 Druckwelle nicht das Buys-Ballot'sche Gesetz befolgt. 



lO*" morgens und 10'' abends Ostwind. 



1^ nachmittags » 1'' nachts Siidwind. 



4'' abends » 4'' morgens ... . Westwind. 



7^ » » 7'' » Nordwind. 



Die halbtagige Periode der S- und W-Componente ergibt 

 aber nach der obigen Gleichung: 



Siidwind kurz nach Mittag und Mitternacht. 

 Nordwind » » 6'' abends und morgens. 

 Westwind >> » 3'^ 

 Ostwind >^ >■ 9'' 



Die Obereinstimmung ist demnach eine vollstandige. auch 

 Pikes Peak stimmt in der halbtagigen Periode der Componenten. 



