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bis jetzt nicht gesehen werden konnte, dessen Existenz nber eben wegen der nnr dureli seine 

 Mitwirkung ei'zielten elliptiselien Polarisation des reflectirten Liehts nicht bezweifelt werden 

 kann, ja Cauehy vennuthet, dass es nielit unmöglich sei, dass man ihn mittelst geschickter 

 Versuche sichtbar niachen werde: die Moleküle dieses Strals bewegen sich in Ellipsen, Avelche 

 in der Einfallsebene liegen, während die Wellen senkrecht stehen auf der P^infallsebene und 

 der brechenden Fläche. Die zwei ersten Wurzeln der erwähnten Gleichung, welche die sichtbaren 

 Stralen liefern, sind gleich für isophane nicht rotatorische Medien, während sie ungleich, aber 

 nur wenig verschieden sind für doppelbreehende Körper, dieselben seien Krvstalle oder 

 isophane 3Iittel mit Ilotationsvermögen. 



Bezüglich <ler (Irenzfläche macht Cauehy die Voraussetzung, dass der Halbmesser der 

 A\ irkungssphäre eines Moleküls verschwindend klein sei gegen die Länge einer Lichtwelle, 

 dadurch aber wird die Dispersion unmöglicli, da sie gerade aus den höheren Gliedern derEeihe 

 f "■'■ + '■.'/ -r w'- — 1 abgeleitet wird, welche nach dieser Voraussetzung vernachlässiget werden 

 müssen: tbese Voraussetzung ist aber nothwendig, man bediene sich der in A&v Methode generale 

 dargestellten Ableitungsmetliode oder des Princips der Continuität der Bewegung^). 



Über die Verscliiedenheit der Constitution der beiden Medien werden a priori keine Voraus- 

 setzungen gemacht, doch geht aus der näheren Untersuchung der einfachen Lichtbewegung 

 (Theorie de la di.^pers.§ 9) hervor, dass die Fortpflanzungsgeschwindigkeit im llaume eine reine 

 Function der Dichte ist, und somit in verschiedenen Medien der Äther gewiss in verscliiedener 

 Dichte enthalten ist. 



Die Gesetze der Reflexion und Brechung werden aus dem Princip der correspon- 

 direnden Bewegungen und dem der Continuität der Bewegung abgeleitet. Das 

 crstere gibt die Gleichungen, welche die Riclitungen der Wellenzüge bestimmen, und wir 

 haben uns desselben im ersten Abschnitte bedient. Es ist bereits von Fresnel, Neumann, 

 Mac-C ul 1 agh — kurz von allen, die sich mit den Reflexionsgesetzen beschäftigt, angewendet 

 worden. Nach dem zweiten wird die Verschiebung eines Äthermoleküls gemessen längs den 

 drei rechtwinkeligen Coordinatenaxen in einer unendlich geringen Distanz von der Trennungs- 

 fläche denselben AVerth behaupten, während die BcAvegung aus dem ersten in das zweite Medium 

 sich fortpflanzt, und dasselbe gilt für die Derivirten dieser Verschiebungscomponente. genommen 

 in Bezug einer Coordinate, die senkrecht steht auf der reflectirenden Ebene. Dies sind sonach 

 dieselben Bedingungsgleichungen , die Avir oben bei G re e n's Theorie mitgetheilt. Die aus diesen 

 Principien abgeleiteten Forniehi werden durch Jamin"s -) Messimgen für isophane Körper 

 vollständig bestäti.o-t. Die elliptische Polarisation unter dem PoIarisati(UiswinkcI (eigcntlicli 



) \ ergl. C. r. X, 200 -27. i; X\ I. 151 — 155, wo nachgewiesen wird, dass Po i sso n's Annahmen über die Grenze der Körper nicht streng 

 riclitig sind. Über die erwähnten Dispersionsglieder s. ausser den Mem. sur la disp. die Mem. sur les mouv. inf. p. Ex de M. p. 7, 

 und sur la refl. Ex. p. 150. Dass sie wegfallen auch in der späteren Theorie s. Green Cambr. Tr. VII, 4. Trotzdem sagt Cauehy 

 1«. Dec. 1S48: dans le cas oü les equations sont d'un degre plus elev^ que le second on devra joindre de nouvelles conditions aux 

 precedentes que Ton deduire inimediatement du principe enoncc. d. i. aus dem Princip der Continuität, und er spricht kurz darauf 

 (1.1. Jan. 184'.)) von einer Intensitätstheorie mit Berücksichtigung der Dispersionsglieder. Wie die Theorie jetzt stellt, schlic.ssen 

 sieh aber Dispersion und Kegelmässigkeit in den Reflexionserscheinungen gegenseitig aus. 

 -') M6m. sur la Polarisation metalUque, Cr. XXI, 4.S0; XXII, 477; XXIII, 1103. Pg.LXIX, 45>». Erg. B. -iOO, 437. MOm, sur les .ou- 

 leurs des m^aiix C. r. XXVI, 83. Ann. Ph. Ch. (III) XXII, 311. IV. LXXIV, 528. — Mem. snr la refl. de la lum. par les subst. transp. 

 0. r. X.XVI, 383. Pg. LXXIV. -248. — Mem. sur la rcri. de la lum. C. r. XXVII, 147. — Mem. sur la refl. de la lum. k la surf des 

 Corps transp. C. r. X.XVIII, 12U. — Mem. sur la refl. totale XXXI, 1. Pg. Ann. LXXXII, 149. — Mem. sur la refl. des liquides 

 C. r. XXXI. COG. Pg. LXXXII, 279. — Hierzu kömmt nun iiucli H ans li t on: On some new laws of reflexion of pol. light. Phil. Mg. 

 ^ro. 55, j.. 507 über die Lage der Axen der Ellipsen. 



