Brechung und Reflexion des Lichts an ZioiUinfjsfl'dchen. 77 



incidenee prinei]iale) ist die allgemeine Ersclieinung: geradlinig wird sie am Minilit und der 

 Hexaederfläclic des Alauns. Während bei Metallen die PhasendifFerenz von der senkrechten bis 

 zur streifenden Incidenz von der Grenze t: bis 'iir allmählich anwächst bleibt sie für die gewöhnlichen 

 durchsichtigen Substanzen in der Nähe jener Grenzincidenzen constant tt luid 2^7 und erst in 

 der Nähe desjenigen Incidenzwinkels , für Avelchen der reflectirte Stral sieh senkrecht gegen 

 den gebrochenen stellt, geht sie von t: in 27r über; im Allgemeinen ist dieser Übergang rascher 

 bei schwächer brechenden Substanzen; für die obengenannten zwei Körper, für welche die 

 FresneTschen Gleichungen gelten, ist derselbe plötzlich. Jamin hat als zweite Constante 



die Differenz £= bestimmt; k , Ic' sind die Exstinctions-Coefficienten Cauchy's für die 



verscliiedenen Stralen unter der senkrechten Incidenz in den zwei Medien; s ist J am i n's 

 Ellipticitäts - Coefficient. 



Wir bemerken, dass Cauchy das Princip der Continuität nur für isophane, also nicht 

 krystallinische Körper in der Methode generale abgeleitet hat; die Bedingungsgleichungen, 

 welche er dort, so wie in den Memoiren des IX. Bandes der Comptes rendus und der Exere. 

 findet, sind unter der Beschränkimg angewandt, dass sich die 6 Constanten der allgemeinen 

 Bewegungsgleichungen auf 2 zurüclcführen lassen. Aber es ist klar, dass die Bedingungs- 

 gleichungen für krystallinische Medien sich in derselben Weise entwickeln lassen, und Cauchy 

 schlägt daher den kürzeren Weg ein , indem er das Princip der Continuität ohne weiteres auf 

 doppelbrechende Körper anwendet. Er findet dann 3 Ellipticitäts-Coefficienten und berechnet die 

 Veränderungen, welche der einfallende Stral bei seinem Übergange in den reflectirten und 

 gebrochenen erleidet, näherungsweise; doch ist diese ganze Theorie noch sehr skizzenhaft, 

 wenigstens so wie sie in den Comptes rendus enthalten ist; das in der Note erwähnte Memoire 

 waren wir aber noch nicht so glücklich zu Gesichte zu bekommen. Die Folgerungen, die Cauchy 

 stellenweise mittheilt stimmen mit N cum an n's Resultaten, und die Messungen, welche 

 Cauchy zur Constatirung seiner Folgerungen erwähnt, sind von Neumann schon vor Jahren 

 in umfassender Weise ausgeführt worden. Und doch wäre eine vollständige Theorie der Reflexion 

 an krystallisirten Körpern wie wir sie für isophane Medien seit Cauchy's (und setzen Avir 

 hinzu Beer's) Arbeiten besitzen, in hohem Grade zuAvünschen, seit durch Haidinger's merk- 

 würdige Forschungen über Körperfarben ein neues, für die Theorie, wegen der unaus- 

 bleiblichen Anknüpfung an die Frage der Dispersion, wahrhaft unabsehbares Feld sich 

 eröffnet hat. 



Wir kommen nun zur Darlegung der Principien. welchen wir bei der Lösung der 

 Intensitätsfrage gefolgt sind. 



Aus der in den vorigen Paragraphen gegebenen Darstellung ist ersichtlich, dass diejenige 

 Theorie, welche Longitudinalscliwingungen für den Incidenzp unkt mit in Rechnung zieht, wenn 

 die Oscillationen der einfallenden Wellen in der Einfallsebene vor sich gehen, nicht nur mit 

 den anscliaulichen Vorstellungen, die wir uns von den Äthervibrationen bilden müssen, im vollsten 

 Einklänge steht, sondern dass sie auch in allen ilu-en Folgerungen durch die Erfahrung bekräftigt 

 und bestätii^t wird. Es ist desshalb auch der Cauchy'sche Beweis für die Lage der Polari- 

 sationsobene so kräftiü; als der von Stokes; beide Beweise stützen sich auf den allgemeinen 



