776 Bericht des \v. M., Herrn Professors Petzval über eine 



Nun dividiren wir die beiden Gleichungen (1) die erste durch 

 m, die zweite durch M und ziehen sodann die erste von der zweiten 

 ab, so wird mit Rücksicht auf (2) 



(^) S = - **^ ' ^"'^ * = ^ [m + ^] 



ist. Diese lineare Differentialgleichung liefert integrirt : 

 X = Cf sin tVh + C'o cos tVb , 



Ci und Ca sind Constante, und da man für t = o hat: x = o und 

 -^ = c, so ist Q = ~rr, C^ = 0, somit: 



cos tVb\ 



Überdem gibt die (3) zum zweiten Male integrirt m s -f- MS 

 = Met -j- K. Die Constante K ist Null, weil t, s und S, zugleich 

 verschwinden. Man hat also : 



(10) wis+ 31 S = Met 



(11) s = -J^ t + ,,!"'' — T «"^ ty^^ 



^ ^ 31 + m ' yb (31 + m) 



31 c 31c 



ri2) « = irr-, — t TT-Tir? r sm tVb 



y- ^J 31 ^m yh {31 + w) 



Die Gleichung (10) sagt, dass, so lange der Verband besteht, 

 der Schwerpunkt der Massen 31 und m sich gleichförmig im Räume 

 fortbewege. Aus der (6) erschliessen wir, dass, wenn die Verlänge- 

 rung X, deren der Verband a ohne Störung des Zusammeidianges 

 fähig ist, sehr klein, die Geschwindigkeit c hingegen sehr gross 

 wird, nothwendig sin ty h sehr klein und nahe zu Cos tyh ^= i 

 sein muss, daher denn auch nahe zu V = c und v = o ausfällt. 

 Der Verband a wird daher zerrissen , bevor noch die Masse in eine 

 merkliche Geschwindigkeit erreichen konnte. Dies soll nun die 



