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gebrochenen Welle gegen die der einfallenden immer auf die ent- 

 gegengesetzte Seite des Einfallslothes zu liegen kommt. 



Untersuchen wir nun mit Hülfe der Formel (18) einige speeielle 

 Fälle. Für die senkrechte Incidenz der Wellen wird / = o, und da 

 u'e -\- vi -j- cos P = \, so muss u = o, v = o sein, wodurch die 

 mit den deutschen Buchstaben bezeichneten Coefficienten diese 

 Werthe erhalten 



IX = P, h = o, c = o 



£,= oo = tg2ß, also |3 = 40», und 

 sm2(45 — r)*=l 

 2(45 — r)o = 900 



r= 1800. 



Die Welle schreitet in diesem Falle ununterbrochen, und wegen 

 der symmetrischen Lage der beiden Individuen mit gleicher Geschwin- 

 digkeit in dem zweiten Mittel fort. Die zugehörigen Strahlen sind 

 beide gegen dieselbe Seite des Einfallslothes um denselben Winkel 

 gebrochen, denn setzt man in (15) w^ = 1, u^ = o, v^ = o, so wird 



Vf + (1 - r) ^'0^ «"' ^P^^ + Q^ 



P P 



c = 



V(i'^ + (1 — 7') cos «- VP'^ + Q^ 



und dann in (17) w'^ ^= — i, u,, == o, vi = o 

 Q Q 



c = 



c- 



Vq^ + (1 — q^) cos er- VP^ + Q- 



= o 



- p — p 



Vq""- + (1 — q-) cos a2 V P~ + Q" 



Die ganze Brechung beträgt demnach — 2i, wenn i der Ein- 

 fallswinkel des Strahles ist. 



Die Wellen, welche senkrecht zum Hanptschnitte und zur Zwil- 

 lingsebene das erste Medium durchschreiten, für welche also die 

 Normalen mit unserer Abscissenaxe coincidiren, wird u = ±\, v = o, 

 w = o. Es ist aber von den beiden Wcrthen des u„ nur einer ein 



