Bewegung des Lichtes In optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 837 



und für den gebrochenen Strahl 



C,sma]2)} + {P2^3v5;+ \{2Q^ coscc — P{R cos cc—Q sin oc)) 

 Z^ — P {Psin ^^ Qcos a) i]^} (1 —q^^. 



Aus den Relationen (18), (19), (20), (21), (22) lassen sich 

 einige allgemeine Verhältnisse zwischen den einfallenden und gebro- 

 chenen Strahlen folgern, für welche Einzelfälle schon in den vorigen 

 Paragraphen gefunden wurden. Wir Averden einige derselben in 

 Kürze anführen. 



Suchen wir aus (22) das Verhältniss der Cosinusse der Winkel, 

 welche der gebrochene Strahl mit den Axen der Y und Z macht, so 

 finden wir 



fL^ ]^ 



?: ~ K. 



d. i. der einfallende und gebrochene Strahl liegen mit 

 der Axe der Ximmer in derselben Ebene. Während also 

 die Ebene der ordentlichen einfallenden und gebrochenen Strahlen die 

 Axe der Z als das Einfallsloth in sich enthält, fällt die der Z in die 

 Ebene der ausserordentlichen Strahlen, und es kann dies Verhältniss 

 anschaulich so aufgefasst werden, als bräche und reflectirte die auf 

 dem Hauptschnitte und der Zwillingsebene senkrechte Coordinaten- 

 Ebene der YZi die einfallenden Strahlen. Die (scheinbare) Reflexion 

 beginnt bei senkrechter Incidenz, wo 

 ? 20 



ist, wobei der Strahl rechts oder links vom Einfallslothe abgelenkt 

 wird, je nachdem der Zwillingskrystall negativ oder positiv ist, und 

 hört auf, wenn der gebrochene Strahl selbst senkrecht auf der Zwil- 

 lingsebene steht, d. i. für 



EP, 



f ^ 20' ^^ ^ ^' ^^ ^ ®' ^^ = 1 



Der einfallende Strahl kommt dabei von rechts oder links her, 



je nachdem der Krystall negativ oder positiv ist. Den intermediären 



Fall, wo der (scheinbare) ReflexionsM'inkel gleich ist dem Einfalls- 



