Bewegung des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 839 



6. Zum Schlüsse wollen wir noch den Gang der übrigen Wellen 

 und Strahlen ins Auge fassen, die sich durch einen Zwillingskrystall 

 fortpflanzen. 



Die ausserordentliche einfallende Welle, deren ausserordentlich 

 gebrochene Welle und Strahl wir bisher ausschliesslich betrachtet, 

 pflanzt sich im zweiten Medio auch in solchen Schwingungen fort, die 

 senkrecht zur Axe geschehen und daher eine Welle erregen, die als 

 ordentlich gebrochene Componente der ausserordentlich einfallenden 

 Welle betrachtet werden kann. Da sie nach allen Richtungen dieselbe 

 Fortpflanzungs- Geschwindigkeit besitzt, so wird die Lage ihrer 

 Normale (die mit dem Strahle zusammenfällt) aus der Gleichung 



W^^ si7i i^ 1 + (^ — 1) cos ijp^ 



W'„^ sin r^ q 



ZU bestimmen sein. Man erhält , wenn man ähnlich wie es dies hier 

 geschah, verfährt 



(23) 



oder, wenn die einfallenden Strahlen statt der Wellen als gegeben 

 betrachtet werden 



^2 r=. U 



_ 9 (Pg, - Qi;,y 



r;j^^r,'j. = ^ (24) 



f, rg q (gg. + i?^)-+(?— [g. JP coea— Qsina)+l: Q cos a—R sin a)] 



wpiV=l-j-(^— l)[iCi^ cos« — ösma)~ C«(l^ cos« —R sin)']-' 



