840 Grailich. 



Pflanzt sich im ersten Mittel eine ordentliche Welle fort und 

 gelangt sie an die Trennungsfläche der beiden Individuen , so erregt 

 sie im zweiten Mittel im Allgemeinen zwei verschiedene Wellen, de- 

 ren eine (ordentliche) mit der constanten Geschwindigkeit der ein- 

 fallenden durch das zweite Individuum fortschreitet und somit gar 

 keine Brechung erleidet (es ist W„ = oi„ = o}; während die andere 

 in jeder Beziehung sich verhält wie eine aus einem isotropen Mittel 

 in ein heterotropes ausserordentlich gebrochene Welle. Die Richtung 

 ihrer Normalen wird aus der Formel 



IF 2 sin P q 



^-\-{(l—^)\^o\Y:^~cosa — io sinay- 



berechnet und man findet, wenn man in bekannter Weise vorgeht, 

 nach einigen Reductionen 



Sin 2 (p — r = 



VA^ + iB^ 



wo A = (q — 1) (Co^ cos a2 — [1 — ^/\ sin a^] — q 

 B ^= — (y — 1) 4 V\—^o^' sin oc cos a 

 C = (1— C^) (l + (<7-l) sin «2) 



Man könnte hieraus, ebenso wie es oben für den ausserordentli- 

 chen Strahl geschah die Winkelrichtungen isolirt darstellen, nur wer- 

 den dabei die Zwischenrechnungen gedehnter und das Endresultat 

 lässt sich, sonderbarerweise, für die ausserordentlich gebrochene 

 Componente des ordentlichen einfallenden Strahles bei weitem nicht 

 mit der Einfachheit und Eleganz geben, wie es für dieselbe Compo- 

 nente des ausserordentlichen einfallenden Strahles möglich war. 



Ohne uns nun weiter mit der Betrachtung der Verhältnisse der 

 verschiedenen gebrochenen Strahlen und ihrer Oscillationsebenen 

 unter einander, aufzuhalten , wollen wir nur noch, ehe wir zur Be- 

 handlung von Strahlen - Complexen fortschreiten, dem reflectirten 

 Strahle einige Worte widmen. Für sie gilt die allgemeine Formel 



W^8 sini'^ l + (<y— i) tosp- 



W"^ sin r* l + (9— 1) cosp"^ 



