Bewegung des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 841 



ohne weiters, und dies lässt vermuthen, dass zwischen ihnen und den 

 gebrochenen Strahlen eine gewisse einfache Beziehung stattfinden 

 müsse. Es ist aber 



cos (p" = u" cos OL -\- w" sin oc 



wo to" stets positiv, u" dagegen immer mit dem entgegengesetzten 

 Zeichen von u versehen ist; bei den gebrochenen Strahlen hatten Avir 



cos f' = u' cos 7. — w' sin a 



wo m' und w mit u und w entgegengesetzt bezeichnet ist ; es wird 

 somit, wenn u und w positiv angenommen wird (was an der Allge- 

 meinheit der Betrachtung nichts ändert) 



cos y" = — m" cos a -\- w" sin ct. 

 cos f' = — u' cos ci-\- w' sin a 



und da für beide 



, ,, sin r 



U = U= U —. r 



w' = iv"= |/l — sin r^ 



ist, so folgt nothwendig cos (p' - ^= cos (p" ^, und somit der allgemeine 

 Satz, dass in Zwillingskrystallen des rhomboedrischen und pyramida- 

 len Krystallsystemes für alle (ordentliche und ausserordentliche) 

 Wellen und Strahlen der Beflexio nswinkel an der Zwil- 

 lingsfläche gleich ist dem Brechungswinkel; es wird 

 daher der Reflexionswinkel nur in dem einzigen Falle dem Einfalls- 

 winkel gleich sein, Avenn dieser gleich ist dem BrechungsAvinkel, d. i. 

 wenn der ins zweite Medium eindringende Strahl ungebrochen fort- 

 schreitet, was bei der ordentlichen Componente des einfallenden 

 ordentlichen Strahles eintriff't. Durch diesen und durch den im vorigen 

 Paragraphe gegebenen Satz für die Brechung ist die Bewegung eines 

 Lichtstrahles in einem ZAvillingskrystalle anschaulich festgestellt. 



