Od2 Baidinger. Annähernde Bestimmung 



Beide diese höheren Exponenten geben in Herschel's Tabelle 

 noch genauer übereinstimmende Zahlen als selbst der von ihm 

 versuchte Exponent von 1-500. Es wird indessen genügen, dies für 

 einen der Werthe nachzuweisen, und zwar der Einfachheit wegen 

 für das erste Minimum vom Pole weggerechnet, wo also der Zeiger 

 n = 1 ist. Für dieses fand H e r s c h e 1 den Einfallswinkel = 30° 34' 40", 

 die Entfernung von den beiden Polen und 0" = 2° 41' 30" und 



42° 20' 30". Die Tabelle enthält nun eine Grösse h = ■ 



n . cos p 



sin 0. sin (■)' aus den vorigen Daten und dem Brechungswinkel, 

 der aus dem Verhälnisse 1-500 folgt berechnet, und den Überschuss 

 über den mittlem Werth sämmtlicher Werthe für h durch vier 

 Maxima und Minima. Es ist nun für den 



_, , der ßrechungs- 



Exponenten winkel P Überschuss 



1-500 19° 49' 30 0-033622 + 0-000475 



1-581 18° 46' 0-033405 -f 0-000217 



1-613 18° 26' 033330 +0-000142 



Eigentlich hätte wohl auch der Mittelwerth aus allen Phasen bestimmt 

 werden sollen, aber es schien mir hinlänglich hier darauf aufmerksam 

 zu machen, wie klein die Änderungen in den abgeleiteten Erschei- 

 nungen des Durchmessers der isochromatischen Curven sind, im 

 Vergleich mit den Ergebnissen der directen Messungen. Es bleibt 

 daher auch immer wünschenswerth sich die letzteren zu verschaffen. 

 Von den beiden oben gefundenen Exponenten ist indessen nur 

 der kleinere 1*581 ein Grenzwerth, der senkrecht auf die Axe des 

 dreiseitigen Prismas und die Hauptaxe des Glimmers überhaupt 

 polarisirt ist. Es fehlte bei den andern die Orientirung. Aller- 

 dings ist das dreiseitige Prisma so geschnitten, dass eine der Seiten 

 der Ebene der Axe parallel ist. War die gemessene die dieser Ebene 

 gegenüber liegende Kante, so ist auch 1-615 ein Grenzwerth, und 

 gehört, da er in der Ebene der Axen polarisirt ist, zu der mittleren 



VI)- «2 

 — -, 



wo A der innere Winkel jeder der optischen Axen mit der Mittel- 

 linie, a, b und c aber die Geschwindigkeiten des Lichtes im 

 Krystall nach den drei Elasticitäts-Axen, folgt die umgekehrte, 



ol = \l s—L — "^L wo a, S und 7 die den Geschwindig- 



V (1 + tang A 2 ) y* - ß 2 ' ' b 



