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interferirenden Strahlen , wo zwei Anfangspunkte der Sinuscurve 

 zusammenfielen. Offenbar wird es irgendwo , die ursprüngliche 

 Schwingungsweise sei welche immer, bei commensurablen Längen- 

 verhältnissen der Wellen, einen solchen Punkt in ihrer gemein- 

 schaftlichen Bahn geben, und wenn die Geschwindigkeiten beider 

 Strahlen gleich wären, müssten diese Punkte regelmässig nach dem 

 Durchlaufen einer Strecke, die wir die grosse Periode nannten, 

 wiederkehren. Sind aber die Geschwindigkeiten verschieden , so 

 wird es geschehen, dass diese Anfangspunkte in ihrer Wiederkehr 

 verzögert und allmählich in verschiedene Stellen der Bahn versetzt 

 werden, wohin sie der Rechnung nach nicht fallen sollten. Ist v t die 

 Geschwindigkeit des ersten, v ä die des zweiten Strahles und 



tfi 5 v * 

 so sind die nach einer gewissen Zeit t durchlaufenen Räume: 



Sj = Vi t 

 s a = v z t 

 folglich 



s { : s 3 = Vi : v % 



und 



S\ — s 3 : s 3 = t\ — v z : v 2 



und wenn wir die Differenz der Wege mit As, die der Geschwindig- 

 keiten mit A v bezeichnen 



As : s 3 = Av : v z 

 Nun ist aber die Brechung und noch mehr die Dispersion 4 ) in den 

 Gasen eine höchst geringe; daher, wenn wir Tdie Geschwindigkeit 

 des Lichtes im Räume nennen, 



«, = F(i -HO 



* 



wo £1 und s 3 sehr kleine von nur sehr wenig verschiedene 



Zahlen bedeuten. Es ist somit 



Av = Vfa— s a ) 



und hieraus 



So = As — 



Damit aber die aus der Verschiedenheit der Fortpflanzungsgeschwin- 

 digkeit entspringende Abweichung in der Berechnung einen merklichen 



