160 Ferdinand Lippich. 



schnittspunkte bestimmen für jedes t, so ist der Durchschnittspunkt dieser Geraden die Lage 

 des Beweglichen zur Zeit t, und seine Bewegung ist die des schwingenden Theilchens. Diese 

 beiden Geraden sind in dem Versuche von Lissajous nichts anderes als die Durchschnitte 

 von Ebenen, die man sich senkrecht auf die beiden Spiegel- und Oscillationsebenen gelegt 

 denkt, mit einer vor das Auge gehaltenen auffangenden Ebene. Bei den hier anzuführenden 

 Versuchen wurden die Curven auf andere Art erhalten. 



a) Man nehme zwei an ihrem untern Ende eingeklemmte Stäbe und befestige an ihren 

 freien Enden kleine Schirme, in welchen zwei feine Spalten eingeschnitten sind, so gestellt, 

 dass diese senkrecht aufeinander stehen. Bringt man beide Stäbe in Schwingungen, so dass 

 auf jedem Stab nur eine Schwingungsart vorkömmt, so kann man, wie sie auch beschaffen 

 sein mag, diese immer in zwei Componenten zerlegt denken, wovon die eine senkrecht auf 

 der Spalte steht. Die Spalten sind daher für diese Componenten nichts anderes, als die oben 

 erwähnten Geraden, und sieht man von oben durch dieselben nach einer gut beleuchteten 

 Fläche, entweder mit freiem Auge oder mit einer Loupe, so erscheint der Durchschnittspunkt 

 hell auf dunklem Grunde und zeigt beim Oscilliren der Stäbe die entsprechende Oscillations- 

 curve. 



Die zu den Spalten parallelen Componenten haben natürlich auf die Lage ihres Durch- 

 schnittspunktes keinen Einfluss> allein bei messenden Versuchen wird man immer gut thun, 

 die Stäbe so breit zu nehmen, dass sie geradlinig schwingen und die Spalten senkrecht auf die 

 Schwingungsebenen anzubringen (Fig. 2, Taf. I). 



Um den Einfluss der Belastung bei constanter Länge zu studiren, ist diese Methode sehr 

 geeignet, allein um eine Veränderung von T durch Verkürzen eines Stabes hervorzubringen, 

 wird sie wenig Spielraum darbieten, da das Abnehmen der Amplituden bald sehr stören wird. 

 Für solche Fälle kann man sich anders helfen und zugleich eine bequeme Art erhalten, 

 Schwerpunkt und Trägheitsmoment der angehängten Masse zu berücksichtigen. 



b) An einem Stab von hinreichender Breite wird (Fig. 3, Taf. I) durch eine Klemmvor- 

 richtung ein Metallstück 9ft befestigt, welches nach aufwärts gerichtet den zweiten Stab 9)c<S 

 trägt, so dass die Breitendimensionen dieser beiden Stäbe aufeinander senkrecht stehen. An 

 dem obern Ende dieses letztern befindet sich ein kleiner hellpolirter Knopf K. Nach unten zu 

 ist an 9K eine Verlängerung angebracht, die das Laufgewicht Q trägt. Bringt man beide Stäbe 

 aus ihrer Gleichgewichtslage, so ist leicht einzusehen, dass .KT die zu ihren Schwingungsdauern 

 gehörige Interferenzcurve beschreibt, denn dieser Punkt befindet sich in der That zur Zeit 

 t in beiden oben angeführten Geraden, somit in ihren Durchschnittspunkt. Die Curven selbst 

 werden durch den in K entstehenden Lichtpunkt wie beim Kaleidophon sichtbar. Verkürzt 

 man auch den untern Stab bedeutend, so bleiben doch die von ihm herrührenden Amplituden 

 gross genug, weil die Winkelbewegung der Tangente an äft durch den Arm 9ft£ hinreichend 

 sichtbar wird. 



Obwohl der obere Stab, der einen Theil der Belastung des untern ausmacht, bei seiner 

 Bewegung die Gestalt verändert, wird man nichts desto weniger ohne Bedenken 11 und % der 

 angehängten Masse als constant annehmen können. Diese Vorrichtung lässt sich umgekehrt 

 sehr gut benützen die Interferenzcurven darzustellen, da man im Stande ist die Schwingungs- 

 dauer des untern Stabes für jede Länge zu berechnen. Auch geben diese Methoden, da die 

 einfachste Schwingung ohne Knoten am leichtesten hervorzubringen ist, Gelegenheit die auf- 

 gestellten Formeln gerade für den ungünstigsten Fall zu untersuchen. 



