170 Ferdinand Lippich. 



.solche, wo das Bewegliche, abgesehen vom Zeichen, dieselbe Geschwin- 

 digkeit hat, was auch u> sein mag. 



Die Taf. II enthält einige einfachere Fälle der Interferenzcurven , um — fortschreitend, 



1 . 



und nur von w = bis u> = — ausgeführt, da man nach den aufgestellten Eigenschaften sehr 



leicht auf die zu den übrigen Phasendifferenzen gehörigen Formen schliessen kann. 



Bei der Darstellung der Curven auf die eine oder andere der oben angeführten Art und 

 Weise, hat man in gewissen Fällen einen eigenthümlichen Anblick. Oft scheint es nämlich, 

 als ob eine bestimmte Interferenzcurve nach und nach alle möglichen Formen, die bei gege- 

 benen A und B der Beihe nach auftreten, oder was dasselbe ist, dass alle tu von iu = bis 

 u> = 1 continuirlich durchlaufen würden. Diese Erscheinung zugleich mit dem Auftreten der 

 Oombinationsstösse, wurde schon von Lissajous bei seinen Versuchen bemerkt, und sie tritt 

 immer ein , wenn die beiden interferirenden Schwingungen so beschaffen sind , dass ihr Ver- 

 hältniss der Schwingungsdauern dem zu dem oscillirenden Curvensystem gehörigen schon 

 sehr nahe kömmt, und je näher, desto langsamer sieht man das Oscilliren vor sich gehen. 

 Diese Erscheinung hat ihren Grund darin, dass das Auge nur im Stande ist auf eine gewisse, 

 sehr kleine Zeit x einen vorübergehenden Lichteindruck zu behalten. Ist nun T grösser als t, 

 so kann das Auge nicht den Eindruck der ganzen Curve behalten, sondern nur den Theil der- 

 selben, der in der Zeit t zurückgelegt wird. Ist nun die Curve sehr complicirt, also Tsehr 

 gross, so werden die unmittelbar auf einander folgenden Curvenäste einander so nahe kommen, 

 dass das Auge sie nicht mehr zu unterscheiden vermag, und daher eine Partie der ganzen 

 Curve als geschlossen erblickt. Die übrigen Erscheinungen erklären sich aus folgender 

 Betrachtung: 



Setzt man in der Gleichung der Interferenzcurve 



ö 



2 rao = A . arc I sin = — j — B arc I sin = — I 

 A = 21 -4- et, Z> = ÜB -}- j3 so erhält man, die Gleichung 82) berücksichtigend 



88) ) . {. (l - '\ + £ (| - ^ = St . arc (sin = l) _ » . arc (ä. = 2) 



17. Man kann demnach jede Interferenzcurve ansehen als entstan- 

 den aus einer andern, bei welcher die Phasendifferenz eine Function 

 der Zeit ist. 



Hat sich die Zeit von einem beliebigen Augenblick an um 



mAB 

 = + 



Aß— Bol 



geändert, so kehren dieselben Curven wieder, da die Differenz der w die Einheit wird. Diese 

 Zeit wird um so kleiner, je kleiner a und ß werden, was immer bei den oben angedeuteten 

 Fällen eintritt, und man sieht ein, wie es möglich wird, die zu 31 und ÜB gehörige Curve in 

 allen ihren aufeinander folgenden Phasendifferenzen zu sehen, statt der durch A und B 

 bestimmten bei der Phasendifferenz w. 



