Bewegung des Lichtes in opliscli-einaxig'en Zwilliiigskrystallcn. 2 »»7 



coordinaten einführen. Da dasselbe Verfahren noch öfter wiederkehren 

 wird, so schicken wir die Traiisfonnations-Formeln voiaiis, in wel- 

 chen «, V, w die Cosinusse der Weliennorinale, X das Aziinuth, i den 

 Einfallswinkel bezeichnen ; es ist 



... . -^^ ^~ ' lo y^ 



u = cos A Sin i ; w = cos t ; cos A- = -;5- — » ^* A- = 



x^-\- v^ x^ y^ 



w^ = 



Man erhält sonach die Gleichung des Kegels 



— j -j- sin «-] — 2.r« sm a cos cc = 



dessen Constanten aus den Relationen 



tff ^z^ (s'tg ^\" cos ß^ — sin ß^) = sin a~ 



tg "^z" {ctg '^j3 ,in ßz _ cos ß2) =: _ ^A-^ -^ sin a^j 



^9 '^3^ {ctg "^1^ + *''^ 1^ ^'^^ ß == '^^'^ OL OS C/. 



abgeleitet werden , wo ß die Neigung der Kegehixe gegen die Axe 

 der Z, '-^i die OlTnung des Kegels im Hauptschnitte, ']^3 die Ölfnung 

 des Kegels senkrecht dagegen bedeutet. Da Avir stets solche Kegel 

 behandeln werden, deren Axe in dem Hauptschnitte liegt, so geben 

 die Werthe von '^^ und '^o unter einem sogleich die Maxima und Mi- 

 nima der Kegelölfnung und das Verhältniss ihrer Tangenten ist das 

 Axenverhältniss der Grund-Ellipse, um welche der Kegel sich con- 

 struirt. Aus den angeführten Gleichungen erhält man 



„^ 2 {(] — 1) sin a. cos a. 



^ ^ 1+2 (g' — 1) siH a- 



der Kegel ist folglich immer schief, denn für (g — 1) =: o hört 

 der Krystall auf doppeltbrechend zu sein und für a = =^^ ist er 

 vom optischen Gesichtspunkte aus kein Zwilling mehr. Die Öffnung 

 im Hauptschnitte ist 



l—V l-(-4«/(7— l)«ma3 



tCUUf '1)1 = - 



i+V\^i(j (7-l)«ma2 



die senkrecht darauf 



1— Vi f4</(o— l)sma2 



tgh = 



(4) 



|/(«/ i)[ii-Vi\-ifi{(f-l)sin a-)]Ml+^t+4</((7 l)sj»a')2 



