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und (las Vcrliältniss dor Axen der Leitlinie 



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rolglicli kann dieser Kegel riui- bei positiven Krystallen vorkommen. 

 Sowohl der Kegel 2 als auch ^ wird durch die Normalen der Wel- 

 len gebildet; will man die Lage der zugehörigen Strahlen wissen, so 

 genügt eine einfache Operation. Da jeder Kegel, dessen Spitze im 

 Ursprung der Coordinaten liegt, von der Form 1- ^^ y (— ) ist 

 und die Formeln gegeben wurden, mittelst deren der Zusammen- 

 hang zwischen Wellenfläche und Elasticitätsfläche hergestellt werden 

 kann, und überall die Quotienten zweier Coordinaten der einen, 

 lineare Functionen der entsprechenden Quotienten der an deren Fläche 

 sind, so folgt dass Wellennormalen und zugehörige Strahlen stets 

 Flächen desselben Grades gehen. Im Kegel 2. fallen Normale und 

 Strahlen zusammen, und es gelten daher die dort gegebenen Abmes- 

 sungen auch für die Strahlenkegel; im Kegel 3. dagegen, dessen 

 Kanten durch ausserordentlich gebrochene Strahlen gebildet werden, 

 ist dies nicht der Fall, und sein zugehöriger Strahlenkegel ist 



^^'[(9-^) (P'- [P <'os u-Q sin a]0 - Oq + 2f^ iq-\) q^ 

 + «' [(</ — O {Q^—[Q <^os OL — n sin a]2 — Ä^ ] 



— Ixz \{q—^)\QP—{P ^'os a.— Qsin(x) {Q coscc—R sin a)] 



— QR\ = o. 



Seine Mittellinie liegt in der xz Ebene, und ihre Neigung 

 gegen z ist 



, n o Q (y— 1) [PQ — {Pcoaa—Q sin a) {Q cos a — R sin «)] — 2 QR 



ig '^ P '^ (^_l) [(ß2^ir/.J)_(ßco*a— Ä*ina)2 + ^P cos a— Q sinaf] + {Q^—R^) 



und die Grenzwerthe der KantenöfTnung 



, , A sin ß^ — 2 7> sin ß cos ß -\- C cos ß^ 



ri — — A cos ß~ i-2, ü sin ß cos ß -\- C sin ß- 



, A sin ß* — 2 D sin ß cos ß + C cos ß* 



tgh ß- — 



wenn^, ß, C, D die Coeflicienten der Gleichung 5. darstellen. 

 Für verschiedene Zwillinge nehmen die hier gefundenen Kegel 

 verschiedene Lagen und Dimensionen an; die Grenzen allermöglichen 

 Lagen und Dimensionen sind durcli die Grenzwerthe von a gegeben, 

 innerhalb wehdier überhaupt Zwillingsgeslalten möglich sind. 



