Bewegung des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 241 



der grösseren Geschwindigkeit des Lichtes in der Luft die Total- 

 reflexion zwischen Kalkspath und Luft hindernd dazwischen treten); 

 zweitens das Azimuth, oder diejenige Folge von Aziniuthen, unter 

 denen die verlangte Erscheinung möglich ist. Fig. 2 *) stellt einen 

 Fall dar, wo der Eintritt eines solchen Strahles möglich, Fig. 3, wo 

 derselbe unmöglich ist. 



Verwandeln wir die Polargleichung 2 in eine andere, wo die 

 Variahlen die Cosinusse | v; C der Kegelkanten seien , so erhalten 

 wir unter Berücksichtigung der Relationen 4 und der Proportion 



^ : n ■• ^ == X : y : z 

 für den Kegel die Gleichung 



^3 -p- + -n- -^ + C - = 0. 



Die Krystallebene, welche das doppelbrechende Medium gegen 

 die Luft abgrenzt, werde nun, um überflüssige Allgemeinheiten zu 

 ersparen , senkrecht gegen den Hauptschnitt angenommen , und sie 

 habe gegen die Zwillingsebene die Neigung )^. Da die Brechung am 

 Übergange aus der Luft in den Krystall betrachtet werden soll, wird 

 es gut sein, die Gleichung des Kegels auf diese Ebene zu beziehen; 

 dies geschieht einfach, indem wir dieselbe so transformiren, dass die 

 Axe der z um den Winkel x verschoben wird; man erhält dadurch 

 eine neue Gleichung 



Nun hängt aber für die ordentlich gebrochenen Strahlen die 

 Bewegung des Lichtes in der Luft und im Krystalle durch einfache 

 Relationen zusammen; leitet man nämlich aus der Bedingung des 

 Constanten Brechungscoeflicienten, also aus der Gleichung 



(wenn die bestrichelten Buchstaben die Cosinusse des aus der Luft 

 einfallenden und oj den Brechungscoefficienten bezeichnen), ferner 

 aus der Übereinstimmung der Einfalls- und Brechungsebene 



1-= 1- 

 ■ V v' 



*) Fig. 1 gehört zu dem Aufsatze im Novemberhefte der Sitzungsberichte von 1853, 

 S. 817. 



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