Bewegung des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 243 



2. Wird eine Linse aus einer doppolbrechenden (einaxigen) 

 Substanz gesehlilTen , und iiat dieselbe, wie es wohl in der Regel 

 geschieht, und wie wir hier der Kürze halber supponiren wollen, die 

 Gestalt eines Rotationskörpers, so werden die aufl'allenden Strahlen 

 im Allgemeinen nicht als Kegel in dieselbe gebrochen; sie nehmen 

 vielmehr die Gestalt eines Konoides an , das auf die Gleichung 



(p± V ^' + y')f(cn'c.tg^^ 



gebracht werden kann , und wo p einen beliebigen constanten oder 

 variablen Radiusvector darstellt. Die Ableitung und Discussion dieser 

 Gleichung muss auf eine spätere Gelegenheit aufgespart werden; 

 ebenso der Beweis, dass es immer einen Kegel gibt, dessen Kanten 

 in jedem Azimute den Kanten des Konoides parallel sind, und dessen 

 Gleichung leicht aus der des Konoides abgeleitet werden kann, 

 indem derselbe durch 



^ _ P+y^r' + y^ 

 P 

 dargestellt wird; oder wenn für o gesetzt wird z-\- 1, durch 



«2 p2 ^ a^2 _|_ yZ, 



Man kann daher immer annehmen, dass ein auf eine Linse der 

 erwähnten Art einfallender Strahlenkegel in derselben in eine solche 

 Gestalt übergeht, welche für manche Fälle der Berechnung ohne 

 weiters durch einen Kegel substituirt werden kann; die folgende 

 Untersuchung setzt dies wirklich voraus, indem sie sich begnügt die 

 Modilication anzugeben, welche ein an die Zwillingsebene gelangter 

 ordentlicher oder ausserordentlicher Strahlenkegel erfährt bei seinem 

 Übergange in das zweite Individuum , indem wir die Reduction die- 

 ser Kegel auf die entsprechenden Konoide in jenem Abschnitte durch- 

 führen werden, der von den Linsen aus Zwillingskrystallen handelt. 

 Hier wird e's genügen, ein solches Konoid, das eine interessante Glei- 

 chung besitzt, etwas näher zu betrachten, und sodann zur allgemei- 

 nen Discussion der Strahlen des Wellenkegels zu schreiten. 



Es sei Fig. 4 der Din-chschnitt einer Linse aus einem dop[icl- 

 brechenden Krystalle, Tß die Rotationsaxe der Linse und senkrecht 

 gegen diese in der Richtung MT die optische Axe des Krystalles. 



Betrachten wir nun einen Kegel von convergirenden auffallenden 

 Strahlen, iS.S', und es bilde die Tangente RB mit der Rotationsaxe 



