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den Winkel d==RBT, der einfallende Strahl mit dem Einfallslotheden 

 Winkel i. Führt man nun die Huyghens'sche Construction um den 

 Punkt M aus (indem man die relative Länge der dabei vorkommen- 

 den Radien so wählt, dass, wenn c, o, e die Geschwindigkeit des 

 Lichtes in der Luft, parallel und senkrecht gegen die Axe des Kry- 

 stalles bezeichnet, 



KM : PM: EM = c:o:e 



gemacht wird), so erhält man beiderseits zwei Wellennormalen Mo 

 und Me, die sich in der Rotationsaxe der Linse schneiden; für jeden 

 Punkt des Kreises auf der Oberfläche der Linse, der mit dem Halb- 

 messer TM=7' beschrieben wird, bleibt To constant, Te aber 

 variirt, je nachdem die Tangente RB bei ihrer Rotation um B ver- 

 schiedene Azimuthe durchwandert, indem dabei der auffallende Strahl 

 seine Lage gegen die optischen Constanten verändert und anderen 

 brechenden Kräften begegnet; das Maximum seiner Ablenkung liegt im 

 Hauptschnitte oder senkrecht darauf, je nachdem der Krystall ein 

 negativer oder positiver ist, und zwar kömmt es zweimal vor in einer 

 Azimuthdifl'erenz von ISO"; das Minimum liegt ebenso in der gegen 

 den Maximumschnitt um 90° verwendeten Ebene. 



Wenn i die einfallenden, t die gebrochene Wellennormale be- 

 zeichnet, so haben wir allgemein 



sin r^ e^ -)- (o^ — c*) cos (p^ 



sin i* c~ 



und da die optische Axe mit den Coordinaten-Axen die Winkel ein- 

 schliesst, deren Cosinusse = 1, 0, sind, und die Normale der 

 gebrochenen das Azimuth der Normale der einfallenden Welle be- 

 sitzt, so ist 



cos f = cos l sin v 



und somit ^ 



Sin r* = 



t'2 — (o*— e') cos ^* sin i* 

 und wenn man — = — = e, — = — = w' setzt fwo also s 



und oj die Brcchungscoefficienten des ausserordentlichen und ordent- 

 lichen Strahles sind), und zugleich durch sini" dividirt, so erhält man 



(£ ' — (ju ^) COS ''• j- COS ec 1 ' 



