Bewegung- des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 245 



Das Konoid der Wellennormalen wird erhalten, wenn der geome- 

 trische Ort derselben für jedes Azimuth des einfallenden Strahles be- 

 stimmt wird. Ist in Fig 5 «^ der Neigungswinkel der Normale irgend 

 einer gebrochenen Welle, so ist für einen Punkt i¥ auf der Ober- 

 fläche des Konoides MP = PQtg]) und QP — r — V ^^'' + 2/', 

 folglich 



z= (^r-\/7^^Tr)tg^ (5) 



und da tq -^ - ^"<^ + '^) - *9^^ ie'^-<o") cosk'- (^e'^^ -cosec~i^) + e 



wo noch für cos X^ = -;- — 5- zu substituiren ist ; so wird die Glei- 

 chung des Conoides 



/- ^/-^r-, -^ tg^ ^ (s'i-w'^) x^-(s'2- cos ec i' ) {x^ -f^) + s' V x^ + y^ 



Diese Gleichung soll nun , ihrer interessanten Eigenschaften 

 wegen, näher betrachtet werden. 



Setzt man t = w*, d. i. untersucht man ihre Gestalt für die 

 ordentlich gebrochenen Wellen, so wird der zweite Factor des zwei- 

 ten Theiles constant gleich 



tg 9 Vcos ec \~ — w" + w' „ 



V cos ec i^ — u>''^ — f'tg 9 

 und das Konoid verwandelt sieh in einen Kegel 



= A^(r-V/.r^ + r) 

 dessen Axe in die Rotationsaxe der Linse fällt, dessen Basis der 

 Kreis r^ = a;~ -\- y- und dessen Spitze in der Höhe AV über der 

 Ebene dieses Kreises liegt. 



Wird das Konoid durch Ebenen geschnitten, die die Axe der z 

 in sich enthalten, so erhält man immer ein System zweier Geraden, 

 die sich in der Z-Axe unter gleichem Winkel gegen diese schneiden, 

 ihre Neigung gegen dieBasis ist'^^ und da -^ eine periodische Function 

 von cos X- ist, so folgt, dass es zwei Maximum- und zwei Minimum- 

 werthe für vier um je 90" von einander verschiedene X haben werde, 

 während ausserdem jedes andere -^ viermal wiederkehren wird für 

 X = + X' und = 180 + X'. Dies liegt schon klar in den Bedingun- 

 gen, nach welchen die krumme Fläche construirt wurde. 



Nicht so einfach sind die Schnitte, welche durch horizontale 

 (d. i. zur Axe der Z senkrechte) Ebenen erzeugt werden. Z = 



