Bewegung des Lichtes in optisch-einax-g-en Zwillingskrystallen. 249 



mehr ab , bis sie bei z = im Kreisschnitte durch die Nulle geht, 

 um für negative z selbst negativ zu werden, d. i. die concave Seite 

 der Curvc fällt wieder in die JZ-Ebeue, und die Schnitte bleiben 

 fortan, man gebe z' einen beliebig grossen Wertli, Curven der ersten 

 Art ähnlich. 



Aus diesem Allem folgt nun , dass das untersuchte Konoid die 

 Gestalt zweier in einander gesteckter zweihörniger kegelförmiger 

 Flächen habe, deren Abweichung von der Gestalt eines Kegels 

 zweiten Grades um so grösser ist, je breiter die Zone Zo — Zj wird. 

 Soll das Konoid in einen Kegel übergehen, so muss daher 



Z,— Zi-0 



gesetzt werden ; das ist 



r (fg ^x=o — fg '^A=9oo) = 

 r = kann nicht angenommen werden, sonst verschwindet die 

 Grundannahme eines linsenförmigen brechenden Mittels und die Auf- 

 gabe reducirt sich auf die Betrachtung des Überganges eines Strah- 

 lenkreiskegels aus der Luft in ein doppelbrechendes Medium ; setzt 

 man aber den zweiten Theil der Gleichung der Nulle gleich, so findet 

 man 



(tgdVcosecr—w'-i-e') (Vcosec ii—£'ä—£'tgß)=(tg ff Vcos ec i* — e'* + e') 



(Vcos ec i- — ö>'~ — e' tg 0) 

 woraus folgt 



ig fj2 = — ===== = = 1 



Vcos ec i^ — e'- — V cos ec i* — ü>'^ 



Es gibt daher keine Lage der berührenden Ebene, für welche, der 

 Einfallswinkel des Strahles sei welcher immer, das Konoid in einen 



Kegel überginge, so lange w s. 



Will man nun den Kegel haben, dessen Kanten parallel sind 

 denen des Conoides, so braucht man nur in der Höhenlinie des letz- 

 teren irgend einen Punkt anzunehmen und aus demselben in jedem 

 Azimuth eine solche Kante zu ziehen. Die Gleichung des Kegels lässt 

 sich dabei sehr einfach ableiten. Es sei Fig. 5 MQ eine Konoid- 

 kante, 0' die Höhe des Kegels und 0' Q' die zugehörige Kegel- 

 kante, man hat dann für irgend einen Punkt derselben 



z==APtg\, = [(r-p) _ V ^^M^J tg '\, 



