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das variable p aber ist aus der Gleichung des Konoides zu bestimmen. 

 Nun ist für diese z = (;- — p) tg ^•, wird dies constant gesetzt, etwa 

 « = r/"*/ 'v/^;__Q (dasjenige z, in welchem die Kante des Konoides 

 im Azimuth die Konzid-Axe trifft) so erhält man für den Kegel, 



z = r tff !pA=o — |/.r2+ 1/2 . tg -p 



und wenn 

 gesetzt wird 



z—rtg ipA=o = z' 



wo nun nur noch für fg •■p zu substituiren ist. 



Alle diese Gleichungen beziehen sich auf die Normalen der 

 Wellen; transformirt man sie in Strahlengleichungen, so ändert sich 

 die Gestalt des Konoides, um eine nicht minder interessante Fläche 

 zu bilden. Doch werde ich hier dieselbe nicht näher in Betrachtung 

 ziehen, da die für die Normalen durchgeführte Rechnung hinlänglich 

 zeigt, dass es möglich sei der Fläche, in der die Lichtbewegung, die 

 ein einfallender Sirahlenkcgel erzeugt, sich fortpflanzt, einen Kegel 

 zu substiluiren, und ich gehe nun auf die Untersuchung der Verän- 

 derungen über, die ein Lichtkegel beim Durchgange durch die 

 Zwillingsfläche erfährt. 



3. Der einfallende Lichtkegel kann ordentlich oder ausseror- 

 dentlich [lolarisirt sein, und jeder derselben gibt wieder zwei neuen 

 Lichtkegeln Entstehung, von denen aber der ordentlich gebrochene 

 Kegel des einfallenden im Ilaupischnitte polarisirten Kegels nur eine 

 Fortsetzung des letzteren ist. Es wird daher im Folgenden von die- 

 sem auch weiter keine Notiz genommen. Um schwerfällige Berech- 

 nungen zu vermeiden, wird angenommen werden , die Axe des ein- 

 fallenden Kegels liege im Ilauptschnitte, und es werden nur Kegel 

 des zweiten Grades der Untersuchung unierzogen. Um Wiederholun- 

 gen zu ersparen, sei ein für allemal bemerkt, dass 



ß die Neigung der Axe des einfallenden Wellenkegels gegen Z, 

 ß die Neigung der Axe des einfallenden Sirahlenkegels gegen Z, 

 ^ die Neigung einer Kegelkanie gegen ihre Axe, 

 ••p, die halbe Öffnung des Kegels im Ilauptschnitte, 



