Bewegung des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystalien. 2d1 



^3 die halbe Öffnung des Kegels senkrecht zum Hauptsehnifte 

 bedeutet; für die gebrochenen Wellen und Strahlen werden, wie bei 

 der Betrachtung der Bewegung einzelner Wellen und Strahlen, die- 

 selben Buchstaben gestrichelt gesetzt. 



1. Der einfallende Lichtkegel ist im Hauptschnitte 



p 1 a r i s i r t. 



Da für den Übergang aus einem einfachbrechenden in ein dop- 

 peltbrechendes Mittel die Cosinusse des einfallenden und gebroche- 

 nen (ausserordentlichen) Strahles nicht als gesonderte Functionen 

 ohne grosse Verwickelung der Formeln zu erhalten sind, so wird 

 hier die Methode der Isochronen in Anwendung kommen. 



Die allgemeine Gleichung eines schiefen elliptischen Kegels, 

 dessen Axe im Hauptschnitte liegt, ist bekanntlich 



Ai.v^ — 2Ao_a^z-\-A,z^--\-y''=0 (10) 



wo aus den Constanten die Abmessungen durch folgende Formeln zu 



erhalten sind 



ctg (p^ * eos j3- — sin ß^ 



Ä = 



dg (p. 



. (ctg 0j2 + 1) sin ß cos ß 



ctg 02~ 



A ctg 4>y^ sin ß^ — cos ß^ 



ctg 02- 



Isochrone des ein f allen den Wellenkegels. Um sie zu 

 bestimmen, kann wieder auf die allgemeine Relation 



p sin i ^= W 



zurückgegangen werden; da in diesem Falle l^constant =0 ist, so 

 wird 



sm i = — , cos i-=\l f*' 

 P n P 



¥ 



und dies in die Polargleichung des Kegels 10 



{AiCosX^-\- sin 1-) sin /--|-^3 cos i- — 2 Jg cos A cos i sin i = (11) 

 substituirt, gibt 

 V p^~o^=j- (A, cosl-}-V"(A~J—[Ai^i'lA,ycos )^^—A,) 



