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dabei ist er immer elliptisch und dasVerliältniss der 

 beiden Halbaxen der Leitlinie 



R + 1—2 — K. 



Da die durch K bezeichneten verschiedenen Constanten des ein- 

 fallenden Lichtkegels alle einen Factor o = Geschwindigkeit des ein- 

 fallenden Lichtes enthalten, so wird der Charakter der Zwillingsbildung 

 dadurch ausgedrückt werden, dass man ihn zu dem Factor -~ stellt 

 und vor die so modificirten K den Factor q^ schreibt; hat man es 

 aber mit keinem Zwillinge zu thun, so wird dasProduct q—^^ q^^ sein, 

 unter z die ausserordentlichen Brechungsexponenten verstanden. 



Um vom Wellen- auf den zugehörigen Strahlenkegel überzu- 

 gehen, wird man sich der bekannten Formeln bedienen; dabei bleibt, 

 wie oben (S. 9, 10} bewiesen wurde, der Grad der Gleichung 

 ungeändert. 



2. Der einfallende Lichtkegel ist senkrecht zum 

 Hauptschnitte polarisirt. 



L Der gebrochene Lichtkegel ist senkrecht zum 

 H a u p t s c h n i 1 1 e polarisirt, d. i. ausserordentlich gebrochen. 



Man kann die Gestalt desselben auf eine analoge Weise ermit- 

 teln, wie es bei dem im Hauptschnitte polarisirten einfallenden Kegel 

 geschah; die Gleichungen sind dieselben bis auf (14), wo ps nach 

 der Bedingung der constanten Geschwindigkeit des Lichtes in 

 allen Azimuthen gebildet wurde, jetzt müsste dasselbe aus den 

 Gleichungen 



(^1 cos X- -|- sin X-) sini'^ -j- A^ cos i- — 2^o cos X. sin i cos i = 

 und 

 p2 8in i^ = e^ -\- (o~ — 6'-) (^cos i sin a 4- sin i cos X. cos «)- 



durch Elimination von sin / und cos i vorerst bestimmt werden, was 

 die Aufgabe Cduiplicirt und die Lösung schwei-fiillig macht. Hier 

 empfiehlt sich die im Eingänge zuerst erwähnte Methode durch 

 ihre Leichtigkeit; die nothwendigen Formeln sind gegeben in 

 den Sitzungsberichten vom November vorigen Jahres, S. 837; so 

 oft sie citirt werden, sind sie durch eckige Klammern eingeschlossen. 



