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Bewegung des Lichtes in optisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 261 



Erstens. Der einfallende Kegel ist von constanter 

 Gesell windigkeit. Aus derNatui- der Rotationskörper folgt, dass 

 die Axe desselben in der optischen Axe liegen muss , und dass er 

 ein Kreiskegel ist. Es ist daher in der allgemeinen Gleichung (10) 

 in den Constanten ß = a zu setzen. Man findet dann 



^2 3'= 2Qetga^+Ptgc,-ctg<l>,^i2Q-Pfgc^ 



'^^ ^ ^Qq shi a cos a — P cos 2 a — ctg (/»j- (4Q sina cosa — Pcos 2a) 



der gebrochene Kegel ist schief und, da seine Nei- 

 gung V n d e r f f n u n g d e s e i n f a 1 1 e n d e n a b h ä n gt, ellip- 

 tisch, folglich nicht von cons tanter Geschwindigkeit. 

 Die Grenzwerthe von tg 2ß' sind 



9 0'^ (f/—i)sin2a-Ptga 

 SV -^ H 1 ((/—l) sin 2 a^— Pcos 2 a 



fy r,, p sin a sin a^ -\- cos a^ 



•^ ""^ ^ cosa^ ' (^P cos2a — 2(1 Q sin2a) cos2a 



Zweitens. Der einfallende Kegel ist gerade und 

 elliptisch. Die Geschwindigkeit der Strahlen ist symmetrisch 

 geordnet zu beiden Seiten des Hauptschnittes, während gegen den 

 Querschnitt keine gleichmässige Vertheilung stattfindet. In der Glei- 

 chung (10) ist /3= zu setzen, wodurch der Coefficient von ft ver- 

 schwindet; dies macht aber nicht denCoefficienten von 1* t* in (24) 

 der Nulle gleich; der gebrochene Kegel ist daher schief, 

 und seine Abmessungen sind : 



^ ^ 1 — tg cos (pi^ 



und die Grenzen davon 



^^2;3, ^ -^,d. i. ß\ =-ö) 

 •^ '^ tg6- — i ^ \ (mi dritten Quadranten) 



tg 2ß'^=0 d. i. ß'o = ) 



die sämmtlichen Axen der Lichtkegel, welche durch 

 einen einfallenden elliptischen geraden Strahlen- 

 kegel im zweiten Individuo erregt werden, liegen in 

 dem Winkelraume von 0, d. i. dem Winkel der gröss- 

 ten Ablenkung eines einfallenden Strahles. Das Axen- 

 verhältniss ist 



¥• 



\~tg-6 . cos(!-i- ^]/(i — tg 0'cos ^,2-) 4- 4 (cos ^'^ 2 |-^^ß3_i-j _^i) 



