262 firailich. Bewegung des Lichtes in oplisch-einaxigen Zwillingskrystallen. 



es bleibt elliptiscb, auch wenn der einfallende Kegel ein Kreis- 

 kegel ist. 



II. Der gebrochene Lichtkegel ist parallel zum 

 Hauptschnitte polarisirt, d. i ordentlich gebrochen. 



Die Formeln, welche für den Übergang in diesem Falle dienen, 

 sind, wenn ii, v, w die Cosimisse der einfallenden Wellen be- 

 zeichnen 



^3_ 1^ 



733 = 



i -\- (f/ 1) cos (p^ 



q v'^ 

 1 -|- (</— 1) cos<p^ 



^ ~ \^ {q^\)cos'f 



woraus man zur Substitution ableitet 





^'^ </ - (7 -1 ) I {cos « - ^ sin «) ^+ ^ 1 



aus welchen Gleichungen — und — als Functionen von -^ und -jr 



^ w w C C 



zu entwickeln sind. Es ist aber überflüssig dies auszuführen, denn hier 

 liegt gerade der umgekehrte Fall vor, gegen jenen, wo im Haupt- 

 schnitte polarisirtes Licht die ausserordenllicheBrechuiig an der Zwil- 

 lingsfläche erleidet, und es gilt sonach der dort gefundene Satz: 



der gebrochene Lichtkegel, den ein einfallender 

 Kegel zweiten Grades erzeugt, ist im Allgemeinen 

 vom vierten Grade, und seine A x e v a r i i r t sowohl mit 

 der Neigung der Axe des einfallenden, als auch bei 

 c n s t a n t e r Neigung dieser mit der verschiedenen 

 Öffnung desselben im IIa up tschnitte ; 



wozu nun noch der merkwürdige Satz kömmt, der ein Corol- 

 larium des vorigen ist, dass umgekehrt 



der gebrochene L i c h t k (^ g (! 1 ein Kegel des zweiten 

 Grades werden kann, selbst wenn der einfallende 

 vom vierten Grade ist. 



