Beitrag zur Theorie der gemischten Farben. 809 



- -fm"' 



und auf der ganzen Strecke von ^=0 bis t = vit r, 



2na~ 



h = VTz 



2ffa2 



to = VT, 



folglich 



«/ = ^l + ii 



d.i. die Intensität des res ultirenden Strahles ist gleich 

 der Summe de r Inten sitäte n der componi rend en ; ob- 

 schon wir die Amplituden gleich angenommen, dürfen wir aber hier 

 bei verschiedenen farbigen Componenten nicht sagen, gleich dem dop- 

 pelten der Intensität des einen, denn die Intensität hängt sowohl von 

 der Amplitude als auch von der Wellenlänge ab. Es ist dieser Satz 

 darum merkwürdig, weil bei der Interferenz von zwei homogenen Strah- 

 len von gleicher Phase und Amplitude die Intensität des neuen Strah- 

 les das Doppelte der Summe der Intensitäten seiner Componenten wird ; 

 die gegenseitigen Verzögerungen, die aus der Ungleichheit der Wel- 

 lenlängen entspringt, zehren gerade die Hälfte der aufgewendeten 

 Kraft auf, die relative Länge der beiden Wellen sei welche immer. 



Um nun die aus der Zusammenwirkung von zwei homor''enen 

 Strahlen gleicher Amplitude resultirenden Mischfarben genauer zu 

 charakterisiren und um zugleich für die in den folgenden Abschnitten 

 nothwendigen Vergleichungen das nöthige Material herzustellen, sind 

 die Schwingungszustände der verschiedenen Mischfarben berechnet 

 worden, es wurden dabei blos die Maxima der Ausschläge berück- 

 sichtiget, da die Wellenlängen für die ganze Dauer der grossen 

 Periode (mit Ausnahme der Unterbrechung in der Mitte für ungerade 

 Werthe der Summe A, -j- Xo) constant bleiben. Während die Punkte 

 keiner Geschwindigkeit (die Knotenpunkte) durch die Phasen 



^4 2-24 3.24 (^„+L)2.^ 



bestimmt werden, entsprechen die Maxima der Resultirenden den 

 Phasen 



X 



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