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A. M ti r m a n 11 und L. R o 1 1 e r. 



Gerechnet Beobachtet 



von uns: von uns : 



(TTl) (TU) = 500 1' _ 



(Tai) (T21) = 860 1' _ 



(121) (TU) = 180 0' - 



(T21)(ni)= 680 1' _ 



(HO) (TTl) = 360 4S' 570 25' 



(TTl) (001) = 440 44' 440 7' 



(001) (HO) = 780 31' 770 38' 



(T20) (T31) == 430 0' — 



(T2I) (001) = 550 1' — 



(001) (120) = 810 59' — 



(TTO) (201) = 520 25' 530 29' 



(201) (TU) = 340 41' 340 45' 



(TU) (110)= 920 54' 920 47' 



(T21)(0Tl)= 350 16' — 



(OTl) (liO) = 940 45' — 



(011) (110)= 630 55' — 



Die Krystalle waren zumeist durch die Endfläche zu flachen 

 Tafehi zusammengedrückt, an denen die beiden hinteren Hemipy- 

 raniiden(Tli) und (T21) oft gleich stark ausgebildet vorkommen 

 (Taf. I, Fig. 6). 



Eine andere Verziehung stellt die Fig. 10 vor, wo durch 

 Verzieluing eines Paares (110) und durch gleiche Enl.wicke- 

 lung von (001) gleichsam rechtwinkelige Prismen entstehen (Taf. I, 

 Fig. 12). 



Die optischen Axen liegen in der Symmetrie-Ebene. Der Cha- 

 rakter der Doppelbrechung ist positiv, Doppelbrechung gering. 



Leider konnten wir zur Ermitte- 

 lung der Hauptschnitte in der Sym- 

 metrie-Ebene (Fig. 4) keine gut aus- 

 gebildeten Krystalle bekommen; wir 

 beschränken uns daher darauf, die 

 Beobachtungen an einer einzigen 

 dazu tauglichen Platte anzugeben, an 

 der wir nicht die an den übrigen Indi- 

 viduen vorkommenden Verwachsungen 

 wahrzunehmen glaubten. 



Es ergaben sich für den Winkel 

 a (001) die Werthe: 



Fig. 4. 



