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Punkt scheint ein absolut bestimmter zu sein und dürfte abhängen 

 von dem Stoffe, auf den der Lichteindruck erfolgt. Hier kommt das 

 beste photographische Bild zu Stande. Endlich ist zwischen VunAR, 

 beinahe genau in der Mitte gelegen, noch ein dritter Punkt zu merken, 

 der P, allwo der durch den Schirm abgeschnittene Strahlenkegel 

 den allergeringsten Querschnitt hat. Nennt man den Durchmesser dieses 

 Querschnittes D, die halbe Öffnung der Linse wie zuvor p, die 

 Brennweite p und dp, die sogenannte chromatische Längenabweichung 

 gleich R V, so ist 



Dsaa 2*L'= 0036 p, 



V 



der Durchmesser also des kleinsten chromatischen Abweichungs- 

 kreises ist lediglich abhängig von der Linsenöffnung und nicht von 

 der Brennweite, ein sowohl in der Theorie der Fernröhre, wie auch 

 der Camera obscura importanter Satz. 



Zu dieser chromatischen Abweichung tritt nun noch diejenige, 

 die wir früher kennen gelernt haben, nämlich die aus der Beugung 

 des Lichtes entspringende, hinzu und vergrössert den Durchmesser 

 des Abweichungskreises um ihren Betrag, um p\ nämlich, so dass 

 also die Gesammtabweichung 



D = 0036p + P — 



P 



ausfällt. Sucht man auch hier auf eben dieselbe Weise wie früher 

 denjenigen Werth der Linsenöffnung p, für welchen D ein Kleinstes 

 wird, so hat man abermals, den nach p genommenen Differential- 

 quotienten von D der Nulle gleich setzend : 



V-^- und Z> = 0-072 V-^ 



0-036 T 0-036 



also für rothes und violetes Licht beziehlich 



p = 008 D = 0-006 



p = 006 D = 0004. 



Die zulässige Öffnung, die das schärfste Bild gibt, kann also beiläufig 

 gleich iy 3 Linien angenommen werden, erscheint mithin mehr als 

 7mal so gross, als bei der natürlichen Camera obscura ohne Glas, 

 wodurch sich die Lichtstärke auf die SOfache erhöht, jedoch noch 

 immer ein sehr geringer Bruchtheil, nämlich y 648 von derjenigen 

 bleibt, die das gebräuchliche Cameraobscura-Objectiv besitzt. Hiebei 



