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geschlossenen Siiule bei Nebenschliessung eines einzelnen Elementes 

 in der citirten Abhandlung erörtert, wo es sich eben nur um die 

 Erklärung des Daniel loschen Versuches, nämlich der befremdenden 

 Erscheinung eines bisweilen rückläufigen, ja sogar in seiner Richtung 

 nach Massgabe des Widerstandes der Hauptschliessung veränderli- 

 chen Theilstromes handelte. Es ist also die veiter greifende Frage un- 

 erörtert: in welchen Relationen dieTheilströme zu einander stehen, 

 welche sich ergehen, wenn man die Nebenschliessung von einem 

 Elemente i\ev Reihe nach auf die folgenden überträgt, und was sich 

 aus solchen Relationen bezuglich der Richtung oder des Nullwerdens 

 der abgeleiteten Ströme deduciren lässt. 



Diese Frage ist der Gegenstand der vorliegenden Abhandlung. 



Ich will zunächst mit der Formuliruug der Sätze heginnen, die 

 sich mir hei näherer Betrachtung des Daniell'schen Versuches 

 ergeben hahen, und sofort die Beweise dafür folgen lassen. 



Erstens. Wenn man die Intensitäten der bei der beschrie- 

 benen Übertragung einer Nebenschliessung abgeleiteten Ströme 

 nach der Reihenfolge der betreffenden Elemente mit 



*i , s 3 , s 3 s„ 



bezeichnet, so gilt allgemein die Gleichung 



C t 8i -f- Co s z + C s * s + . . . C„ s n = 0, 



wobei 



Li\ , Co , C3 , . . . L> n 



essentiell positive Functionen der vorhandenen Widerstände sind . 

 Hieraus folgt, dass die besagten Theilströme niemals gleich 

 gerich tet sein können, sondern, wenn sie nicht alle einzeln genom- 

 men gleich Null sind, immer theils positiv, theils negativ (rückläufig) 

 sein müssen. 



Zweitens. Wenn der Widerstand der von Element zu Element 

 übertragenen Nebenschliessung nichl geändert wird und die Wider- 

 stände der Elemente unter sich gleich sind, wird 



ly t — ( , = Cg = . . . (s ti , 



