über die Stromrichtung in Nebenschliessungen zusammengesetzter Kelten. 44»} 

 folglich 



*t + *a + *s + •■•+*« — 0. 



In diesem Falle findet also der Gegensatz der Richtungen jenei 

 Ströme in der Art Statt, dass ihre algebraische Summe Null ist. 



Drittens. Wenn die einzelnen Ketten gleiche Widerstände 

 haben und der Widerstand der Nebenschliessung angeändert bleibt, 

 findet auch noch dieRelation Statt, dass sich die Differenzen der Theil- 

 ströme zu einander gerade verhalten wie die Differenzen der elektro- 

 motorischen Kräfte von den betreffenden Elementen. 



Die Beweise dieser Sätze ergeben sich am einfachsten, wenn 

 man die bei successiver Nebenschliessung abgezweigten Theilströme 

 in der Art ermittelt, dass mau die von den einzelnen Stromquellen 

 herrührenden, und nach den bekannten Gesetzen der linearen Strom- 

 Verzweigung auf die angewendete Nebenschliessung entfallenden 

 Componenten, nach Massgabe ihrer Richtungen algebraisch summirt. 



Es seien n Elemente, welchen der Reihe nach die Spannungen 



e x , e- z , <? 3 , . . . . e„ 



und die Widerstände 



U t , Mjj , « 3 , . . . . u n 



angehören, in geschlossener Säule gegeben und das erste mit einer 

 Nebenschliessung vom Widerstände l behaftet 1 ). 

 Ferner sei 



ei + e* + 3» + • • • + e n = E 

 und 



if, + u, + M 8 + » • • + li „ = U. 



Der Strom, welcher jetzt durch die Nebenschliessung geht, ist 

 nun offenbar die Differenz zweier Componenten, deren eine von den 



*) Denkt man sich die Elemente nicht unmittelbar, sondern durch Dräthe verbunden, 

 und die Nebenschliessung an bestimmten Stellen dieser Zwischenleiter angelegt , so 

 müssen natürlich die dadurch gebildeten Segmente der von der Nebenschliessung 

 berührten Verbindungsdräthe, den Widerständen der Elemente, «reichen sie ange- 

 boren, zugerechnet werden. 



