Über die Stroinrichtiing in Nebenschi essungen zusammengesetzter Ketten. 44 t) 



folglich ist der gesuchte Theilstrom 



u t E — e t U 

 U («, + l) - w, 2 J 



Ganz analog sind, wenn man sicli die Nehenschliessung nach 

 und nach auf alle folgenden Elemente übertragen denkt, die entspre- 

 chenden Theilströme 



u 2 E — e 2 V 



s 2 



U(uo + - u,J 



n ?> E — e s U u„ E — e n U 



Sz == ~zrz ^ - > • • • • S„ = 



Hätte man auch den Widerstand der Nebenschliessung von 

 Element zu Element ungleich, z. B. der Reihe nach 



gehabt, so hätten sich die Nenner 



ü (tt, + .r, ) — ?/! 2 = £, 

 U (u 2 + x 2 ) — w 2 2 = C 2 

 U(u 3 -f # 3 ) — uz 2 = C 3 



U ("„ + O — uj = c n 



ergeben und man hätte ganz allgemein erhalten 



Cj Si = Vi E — e ± ü 

 C 2 s s = n 2 E — e 2 U 

 C 3 s 3 = w 3 E — e 3 U 



C n s n = n„ E — e„U. 



i ) Der andere Theil des Hauptstromes, nämlicli die innersten Element herrschende 

 Strömung ist offenbar 



* J v («, + - «r* 



Natürlich muss 



*! + a \ = If l + %t 

 gleich dem ganzen Hauptstrome sein, wovon man sich durch Substitution der 

 betreffenden Werthe leicht überzeugt. Man findet für jede Summe den Ausdruck 



E („, +Q-e, „, 

 ü («, + — u i ä ' 



