('her die Stromrichtung in Nebenschliessungen /.us nenge lel iter Ketten. 447 



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— (e t —e z ), (e s — e 3 ), (> 3 — e k ) . . . (e n _i —e n ) l ) ; 



eben so findet man allgemein, wenn a, ß, y , d beliebige Stellen- 

 zeiger der aufeinander folgenden Elemente sind: 



8ß - s a = (e a — eß) , s r — - e s = — - (e r — e s ) etc., 



m m 



folglich 



bei constanter Nebenschliessung also, und wenn die einzelnen Ele- 

 mente gleiche Widerstände haben, ist die algebraische Summe der 

 Theilströme Null, und ihre Differenzen verhalten sich zu einander 

 wie die correspondirenden Differenzen der elektromotorischen Kräfte. 

 Somit sind die oben aufgestellten drei Sätze bewiesen. 



Aber auch die in der citirten Abhandlung Poggendorffs 

 bereits enthaltenen Folgerungen tliessen noch einfacher aus den 

 Gleichungen 



», E — e x U 

 Sj = u. s. w. 



Ich will hierauf nicht eingehen, sondern nur, um mögliche 

 Zweifel auszuschliessen, das Nullwerden aller Theilströme noch etwas 

 näher beleuchten. 



In jener Abhandlung ist dies für den Fall behauptet, dass 

 „sämmtliche Ketten einander vollkommen gleich" sind. 



Soll diese Bedingung hinreichend allgemein sein, so muss unter 

 der „Gleichheit" der Ketten die Gleichheit ihrer für den Schliessungs- 

 widerstand Null geltenden Stromstärken verstanden werden. Jeder 

 Theilstrom wird nämlich gleich Null, wenn in allen Ketten dasselbe 



') Wenn daher bei gleichen Widerstünden die elektromotorischen Kräfte in arithme- 

 tischer Reihe steigen, so müssen bei constanter Nebenschliessung die entsprechen- 

 den Theilströme in einer arithmetischen Reihe lallen , deren Summe Null ist. So 

 entsprechen sich z. ß. die Keinen 1. 2. 3, 4, 3, 6 und + 15. + 9, + 3,-3, —9, — 15, 



