Bestimmung der optischen Constanten krystallisirter Körper. 121 



zur Beobachtung nöthigen Prismen nicht unbrauchbar waren. Diese 

 Ki ystalle waren vollkommen rein, fast farblos und vollkommen durch- 

 sichtig, sie wurden benützt zur Bestimmung der Hauptbrechungs- 

 exponenten « und y. Zur Bestimmung von ß hingegen wurde ein 

 Krystall des Fundortes Baaden benutzt. Zum Verständniss der be- 

 nützten Prisma habe ich in Fig. 1 die Krystallgestalt, in Fig. 2 die 

 Projection der Flachen dargestellt. Die krystallographischen Verhält- 

 nisse dieses Minerals verdienen eine monographische Behandlung, ich 

 schloss daher meine bisherigen Untersuchungen, welche mir einige 

 neue Flächen und ein dem Mohs'schen fast identisches Axenverhält- 

 niss geben, von dieser jetzigen Publication aus und werde dieselben 

 erst nach ihrem vollständigen Abschluss veröffentlichen. 



Vergleicht man nun die sphärische Projection mit dem von 

 Grailicb und Lang gegebenen Schema der Elasticitätsaxen 



(b a c) 

 so erhellt, dass der parallel der Kante schwingende Strahl 



bei dem Prisma (210) (T00) den Hauptbrechungsexponenten a, 



„ „ „ (301) (00T) „ „ y, 



„ „ „ (021) (001) „ 



geben muss, während der senkrecht zu derselben vibrirende in jedem 



Prisma einen mittleren Werth /i gibt. 



a. Krystall I. Prisma (210) (100). A = 34° 40'. t = 15° R. 



1. Schwingungen senkrecht der Kante, daher fi=f (7 ß)- 

 D R = 30°38'10° fi R = 1-81125 



Z>* = 31 7 10 ^ = 1-82275 °' 011S0 Fehler 3. Beobaeht. 



4 = 3133 £=1-83340 °-° i06S O" 00030 



0^=32 10 fi ßX = 1-84850 



2. Schwingungen parallel zur Kante, daher = a. 

 D B = 41° 7' a B = 2-06146 

 D D = 41 51 20" a D = 2 07849 

 D E = 42 32 a E = 2-09405 

 D = 43 36 a ßX = 2-11840 U U15o ° 



Krystall II. Prisma (210) (T00). Ä = 34° 36' 40". t=\V R. 



1. Schwingungen senkrecht zur Kante, daher p—f (7 ,3). 



0-01703 Fehler 4. Beobacbt. 



0-00027 



