| 3 Ü 8 c h r a u f. 



2. Schwingungen parallel der Kante, daher v nahe an ß. 

 D R = 43° 0'40" v„ = 1-S110S 



Ü D = 43 27 v ß = 1 -51430 üü " 5 L Beo bacht. 



/> £ = 43 48 v £ = 1-51765 0- 00335 



D A = 44 19 i»^= 1-52256 



B, Dasselbe Prisma wurde unigeschliffen, so dass es vollkommen 

 symmetrisch zu (011) (011) wurde, was sich aus den übrigen noch 

 vorhandenen Flächen des Kryslalls erkennen lässt. ^4 = 60°12'20" 



t= 17° R. 



1. Schwingungen senkrecht zur Kante, daher — y. 

 D B = 37°S9'30" y B = 1-50707 



D = 38 8 y p = 1*50873 



D D = 38 IG yd = *"««» -003»3 ° ^^ 



Z) £ = 38 33 40 r£ = 1-51346 



D ßX = 38 59 Yßx= 131817 



2. Schwingungen parallel der Kante, daher =ß. 

 D B = 38°15' y ? Ä = 1-50995 



0-00316 Fehler 4. Beobacht. 



0-0(1355 Fehler 4. Beobacht. 



0-00325 



D = 38 23 ß = 1-51157 



D D = 38 31 50" ^ = 1- 51350 



Z) £ = 38 50 20 ß E = 1-51675 



1)^= 39 10 40 ß ßk = 1-52045 



Nimmt man nun aus diesen Beobachtungsreihen das Mittel, so 

 erhalt man für die drei Hauptbrechungsexponenten, wenn nach 

 bekannter Formel II berechnet wird, folgende Werthe: 



a R = 1-57314 ß R = 1-50997 Y n = 1-50669 



B 4.40 144 ViO 



a n = 1-57754 44 /3„ = 151346 r„ = 1-51005 äM 



«„ = 1-58191 oäi /?„, = 1-51674 "^ Y f = t 51323 * 10 



4 = 1-59851 lö<i0 2 = 1-52971 13ÜÜ ^ = 1 -52577 12S4 



Es ist daher das Verhältniss der Elasticitätsaxen nachstehendes: 



für B — a : b : c = 1 : 0-997825 : 0-957760 



J) = 1 : 0-997748 : 0-957218 



E = 1 : 0-997710 : 0- 956584 



// = 1 : 0-997405 : 0-954495 



so wie das Dispersionsvermögen der Substanz in der Richtung der 

 drei Elasticitätsaxen 



J a = 0- 0439276 

 f } 0- 0384451 

 J = 0-0374082 



