92 Stefan, 



specifische Wärmemenge. Letztere wird daher aus der Gleichung (2) 

 erhalten werden können, sobald es gelingt die Grösse 



dW 

 ~Ä~ 

 auszuvverthen, oder, da A als bekannt angenommen werden kann, 

 sobald es gelingt die mit der Temperaturerhöhung um l^C. verbun- 

 dene Arbeit, welche von einem Theil der zugeführten Wärme gelei- 

 stet werden musste, zu bestimmen. 



Man kann nun annehmen , dass wir diese Arbeitsgrösse bei den 

 einfachen Gasen mit grosser Approximation anzugeben im Stande 

 sind. Beim Wasserstoff-, Sauerstoff- und Stickstoffgase scheint näm- 

 lich bei der Temperaturerhöhung keinerlei innere Veränderung vor- 

 zugehen, ausser dass diese bei der Temperaturerhöhung sich aus- 

 dehnen, wenn sie sich ausdehnen können. Ist dies letztere der Fall, 

 geschieht die Erwärmung bei constantem Druck , so besteht die zu 

 leistende Arbeit in nichts anderem als in der Hebung des auf dem 

 Gase lastenden Druckes um eine Grösse, welche durch die Volums- 

 vermelirung bestimmt ist. Geschieht aber die Erwärmung bei con- 

 stantem Volumen, so ist die daraus gerechnete specifische Wärme- 

 menge, wenn sie durch den Versuch bestimmt werden könnte, mit 

 grosser Approximation gleich der freien specifischen Wärmemenge, 

 und sie ist dieser absolut gleich für den Fall, dass bei der Erwär- 

 mung eines der genannten Gase wirklich gar keine innere Arbeit 

 verrichtet wird. 



Denkt man sich nun das Gas in einem Gefässe von dem Quer- 

 schnitt 1, das durch einen beweglichen Stempel geschlossen ist, 

 welcher den vorhandenen äusseren Druck, z. B. den der Atmosphäre 

 mit eingerechnet, auf das Gas den constanten Druck p ausübt, so ist 



d W= pdo 



wenn do den Zuwachs des Volumens der Gewichtseinheit des Gases 

 ausdrückt. Die Gleichung (2) geht daher über in 



dQ=^dU-{-^-^ (3) 



oder wenn man die gewöhnliche specifische Wärmemenge mit C, die 

 freie specifische Wärmemenge mit c bezeichnet. 



