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massig sehr kleine Änderungen der Temperatur und des Volumens, 

 sie gelten nur innerhalb bestimmter Grenzen. 



Gibt man aber den Grössen Q, U, L oder F andere Bedeutun- 

 gen, betrachtet sie nämlicb nur als Zuwäclise der Wärmemengen und 

 der Arbeit oder des Volumens, die geringen Zuwächsen der Tempe- 

 ratur entsprechen, so kann man die erwähnten Gleichungen als 

 brauchbar annehmen und etwa die Gleichung (14) folgendermassen 

 schreiben : 



äQ = dU+^ (IS) 



unter dQ, dU, dV die Zuwächse von Q, U und V verslanden , die 

 einem bestimmten Zuwachse der Temperatur entsprechen. Beträgt der 

 Zuwachs der Temperatur 1« C, hat der Körper bei der angenomme- 

 nen Temperatur des schmelzenden Eises das Volumen Eins, so 

 bedeutet dQ die gewöhnliche, dU A[& freie specifische Wärmemenge 

 auf die Volumseinheit bezogen, ^/F ist dann der kubische Ausdeh- 

 nungscoefticient des betrachteten Körpers. 



Bezeichnet man die gewöhnliche specifische Wärmemenge des 

 Körpers mit C, die freie mit c, beide auf die Gewichtseinheit bezo- 

 gen, bedeutet ferner s das specifische Gewicht des Körpers, so ist 



dQ = sC 



dU=sc 



Führt man noch für den kubischen Ausdehnungseoefficienten 

 das Zeichen 6 ein, so geht die Gleichung (15) über in 



oder in 



Ee 



sC=^ sc-\ 



' ZA 



Ee . ^ 



C—c = -~- (16) 



2sA ^ ^ 



Offenbar könnte man mittelst dieser Gleichung c, also die freie 

 specifische Wärmemenge eines Körpers bestimmen, sobald die übri- 

 gen in der Gleichung vorkommenden Grössen für denselben gegeben 

 wären. Dies ist jedoch nicht der Fall, denn es mangeln bis jetzt noch 

 experimentelle Bestimmungen des kubischen Elasticitätscoefficienten, 

 mit Ausnahme von ein paar Körpern, oder es mangeln die theoretischen 



