des mechanischen Wärme-Äquivalentes hei verschiedenen Gasen. 3<So 



condensirbare, weil bei ersteren ein Theil der zugeföhrten Wärme 

 auch zu innerer Arbeit verbraucht wird. Es stellen daher diese 

 Werthe nicht die Grösse der äusseren Arbeit vor, welche einer 

 Wärmeeinheit entspricht, sondern nur die eines für verschiedene 

 Gase veränderlichen Theiles dieser Einheit. 



Wenn nun die grossen Abweichungen in den Werthen von A 

 bei condensirbaren Gasen von innerer Arbeit der Wärme herrühren, 

 so drängt sich von selbst die Frage auf, ob nicht etwa auch die 

 geringeren Differenzen im Wärme-Äquivalent für verschiedene nicht 

 condensirbare Gase von einem gewissen Wärmeaufwande zur 

 Gewältigung der auch hier nicht ganz fehlenden inneren Arbeit her- 

 rühren. Daraufscheint der Umstand hinzudeuten, dass sich gerade 

 für das Wasserstoffgas, welches man von jeher als das vollkommenste 

 Gas angesehen hat, und wo innere Arbeit gar nicht oder doch im 

 geringsten Betrage vorkommt, das Wärme -Äquivalent in der grössten 

 Ziffer ergibt. Es bestehen aber noch andere Gründe, welche dieser 

 Ansicht günstig sind. Einen solchen liefern die Versuche von Joule 

 und W. Thomson über den Wärmeeff'ect von ausdehnsamen Flüssig- 

 keiten in Bewegung (Phil, frans. 18o3, P. III, und 1854, P. II). 

 Es wurden Wasserstoffgas, atmosphärische Luft und Kohlensäuregas 

 durch enge Öffnungen gepresst. In den engen Canälen wurde leben- 

 dige Kraft verbraucht, nach dem Durchgänge durch dieselben erfolgte 

 eine Ausdehnung, die mit Erkaltung verbunden sein musste. Bei 

 vollkommenen Gasen hätten sich Erwärmung und Erkaltung voll- 

 ständig coftipensiren müssen. Es ward aber jedesmal an dem Gas, 

 welches den Weg durch die engen Canäle gemacht hatte, eine 

 Abkühlung beobachtet und zwar bei jedem der drei Versuchsgase in 

 einem anderen Betrage. Daraus folgt, dass die Ausdehnung mehr 

 Wärme in Anspruch nimmt, als sich in Folge der Vernichtung leben- 

 diger Kraft in den engen Öffnungen entwickelt oder was dasselbe ist, 

 dass sich beim Comprimiren der Versuchsgase mehr Wärme ent- 

 wickelt als verbraucht wird, um die zum Comprimiren nöthige Kraft 

 zu gewinnen, dass aber dieser Überschuss sich nach der Natur des 

 Gases richtet. Bei einer Zusammendrückung von 1 auf 4 ■ 7 Atmo- 

 sphären Druck und einer Temperatur von 10° C. ergab er sich für 



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Wasserstoßgas = F — , für atmosphärische Luft = 7^7, für Kohlen- 



säuregas =^, die zur Arbeitgewinnungnöthige Wärme = 1 gesetzt. 



