des mechanischen Wärme-Äquivalentes Ix»i verschiedenen fiasen. 3<S7 



und Thomson ausgelassen war). Die Abweichung vom Mariotte- 

 schen Gest tz wächst hei allen Versuchsgasen mit dem Drucke, jedoch 

 beim Wasserstoffgas in geringerem Masse als bei atmosphärischer 

 Luft, und bei dieser im geringeren als bei Kohlensäuregas. Dieses 

 Verhalten deutet offenbar dahin, dass, während die Molecule des 

 Wasserstoffgases gänzlich frei sind von jeder Adhäsionskraft oder 

 einer solchen doch nur in kaum merklichem Grade unterliegen, jene 

 der atmosphärischen Luft, und in noch höherem Grade die des Kohlen- 

 säuregases in ihrer Elasticität durch eine solche Kraft beschränkt 

 werden, die ihre Wirksamkeit desto stärker äussert, je näher die 

 Molecule einander gebracht werden. 



Bezüglich des Gay-Lussac'schen Gesetzes hat Regnault 

 gefunden, dass der Ausdehnungscoefficient der Versuchsgase mit der 

 Dichte derselben wachse, jedoch beim Wasserstoffgase minder rasch 

 als bei der atmosphärischen Luft, und bei dieser wieder langsamer 

 als beim Kohlensäuregas. Daraus lässt sich folgern , dass bei diesen 

 Gasen nicht der ganze Betrag der ihnen zugeführten Wärme, welcher 

 erübrigt, wenn man den zur Erhitzung verwendeten Theil abgezogen 

 hat, zur Vergrösserung des Volums, also zur äusseren Arbeit 

 verbraucht werde, sondern dass dieses nur mit einem Theil derselben 

 geschehe, der beim Wasserstoffgas dem Ganzen näher steht als bei 

 atmosphärischer Luft, und bei dieser wieder näher als bei Kohlen- 

 säuregas. 



Aus den Regnault'schen Versuchsresultaten mit atmosphäri- 

 scher Luft und einer damit in Verbindung stehenden Arbeit von 

 Rankine (Transact. of the roy. soc. of Edinburgh, t. 20. p. 561) 

 über den absoluten Nullpunkt der Wärme kann man auch ermitteln, 

 welcher Theil des bei atmosphärischer Luft der Arbeit gewidmeten 

 Wärmebetrages auf äussere Arbeit entfällt und dadurch das nach der 

 gewöhnlichen, vollkommenen Gaszustand der Luft voraussetzenden 

 Formel berechnete Wärme-Äquivalent corrigiren. Es ist nämlich 

 klar, dass ein unvollkommenes Gas dem Zustande der Vollkommenheit 

 immer näher komme, je weiter seine Molecule aus einander rücken, d.h. 

 je mehr es verdünnt wird. Bei einer Verdünnung, die so weit geht, 

 dass man das Gas als ein von der Einwirkung der molecularen Anzie- 

 hung freies betrachten kann, findet nun Rankine den Ausdehnungs- 

 coefficienten gleich 0-00364166, während dieser bei der gewöhnlichen 

 Dichtegleich 0-003665 ist. Der absehte Nullpunkt der Wärme fällt also 



