38$ v. Baumgartner. Über «len Grund der scheinbaren Abweichung 



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beim vollkommenen Gase auf ,, „„.„.,,,,,. = 274 9 6 C. unter dem 



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Eispunkt, während ihn der gewöhnliche Ausdehnungscoefficient auf 

 = 27285, also um 1'75 über jenen versetzt. Die höhere Lage des 

 letzteren ist die Wirkung der anziehenden Molecularkraft, welche 

 macht, dass die Elasticität des Gases bei verminderter Temperatur 

 rascher abnimmt. Es wird daher von der Arbeitskraft der dem 



272 • 8*1 



unvollkommenen Gase bei 0° C. zugeführten Wärme nur ..„, zu 

 äusserer Arbeit verwendet und diesem ßruchtheil der Wärmeeinheit 

 entspricht sonach das Wärme -Äquivalent 423-79. Der corrigirte 

 Werth wird daher 



423-79 X |£^ = 426-52. 



Für Kohlensäuregas findet Hank ine den absoluten Nullpunkt 

 der Wärme ebenfalls dem Grade — 274 9 6 entsprechend, während 

 ihn der Ausdehnungscoefficient dieses Gases bei gewöhnlicher 

 Dichte, also im unvollkommenen Gaszustande auf = 269 55 



unter 0° C. also um 5 05 höher stellt. Das corrigirte Wärme-Äqui- 

 valent entfällt diesemnach mit 418-38, also nicht unbedeutend unter 

 jenem des Wasserstoffgases, woran wohl die nicht ganz sicher 

 ermittelten Werthe der Rechnungselemente Schuld sein mögen. 



Da nun streng genommen erst reines Wasserstotfgas ein vollkom- 

 menes Gas ist, die übrigen wenn auch als permanent angesehenen 

 Gase sogar nicht unbedeutend von der Vollkommenheit des Gaszu- 

 standes abweichen; so sind alle gasförmigen Körper eigentlich 

 überhitzte Dämpfe von tropfbaren Flüssigkeiten, deren Siedpunkt 

 wohl bei manchem derselben weit ausserhalb der durch die heutige 

 Experimentirkunst erreichbaren Grenze liegt. Für die gewöhnlichen 

 Vorkommnisse in der Natur kann man die Gase, welche selbst durch 

 die den Physikern heut zu Tage zu Gebote stehenden bedeutenden 

 Mittel nicht tropfbar dargestellt werden, immerhin noch als vollkom- 

 mene Gase behandeln, da sie in der That noch so viel Eigentümliches 

 an sich haben, dass es gerechtfertiget erscheint, sie als eine beson- 

 dere Classe von Körpern zu behandeln. Sie weichen wenn auch nur 

 innerhalb enger Grenzen vom Mario tte'schen und Gay-Lussac- 

 schen Gesetz so wenig ab, dass man sie als von diesen Gesetzen 

 beherrscht ansehen kann, dasVerhältniss der specilischen Wärme bei 

 CO nstantem Druck und constantem Vulum ist für alle sehr nahe dasselbe, 



