424 Stefan. Über ein neues Gesetz 



dv 



f\± *L\ dy + CVÜL d -l\ dv - f*L (* 



cos a 



-] sin a j </s, 



dy 



Liegt die Contour der betrachteten Schichte in der Wand des 

 Gefiisses, in welchem sich die Flüssigkeit bewegt, so fallen, da vor- 

 ausgesetzt wurde , dass z in den Integrationsgrenzen bezüglich x 

 und y in der Gleichung (7) nicht vorkomme, Normale der Contour und 

 Normale der Wandfläche zusammen. Da also auch die letztere mit 

 der Axe der x den Winkel a, mit der Axe der y den Winkel 90 — a 

 bildet, so sind 



dv dv . 



— cos a. und — sin a. 

 dx dy 



die Projectionen der zu den Axen der x und y parallelen Geschwin- 

 digkeits-Componenten auf die Richtung der Normale, also 



dv dv 



— cos oc -\ sin ol 



dx dy 



die Geschwindigkeits-Componente in der Richtung der Normale. Ist 

 die Gefässwand eine starre, so hat man die Bedingungsgleichung 



dv dv 



— cos a -\ sm a = 0, 



dx dy 



also ist auch 



Führt man dieses Resultat in die Gleichung (12) ein, so erhält man 



dz r JJ dz dz 2 * 



oder wenn man beiderseits mit dz multiplicirt und integrirt 



(15) K= ? ff{^)\ixdy + C 



worin C die Constante der Integration bedeutet. Um diese zu 

 bestimmen, nehmen wir an, dass die lebendige Kraft in derjenigen 



